2. movimiento ondulatorio - Tecnun
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<strong>2.</strong> Movimiento Ondulatorio<br />
La velocidad v g<br />
= ∆ ω ∆k<br />
se denomina velocidad de grupo, y en el caso más<br />
general es la velocidad con la que se propaga la amplitud y por tanto la intensidad de<br />
la onda que es proporcional al cuadrado de la amplitud. La frecuencia y la longitud de<br />
onda no son parámetros independientes en un medio, sino que dependen uno de otro.<br />
De ahí podemos escribir que<br />
v g<br />
dω<br />
= [<strong>2.</strong>71]<br />
dk<br />
generalización de la ecuación [<strong>2.</strong>70]. La velocidad de fase está definida como v f<br />
= ω<br />
k<br />
y sustituyendo en [<strong>2.</strong>71] obtenemos la relación entre la velocidad de grupo y la<br />
velocidad de fase.<br />
dω<br />
d<br />
vg = = ( kvf<br />
) = v<br />
f<br />
+<br />
dk dk<br />
dv<br />
f<br />
k<br />
dk<br />
[<strong>2.</strong>72]<br />
De esta ecuación se deduce que si la velocidad de fase no depende del<br />
número de onda, medio no dispersivo, la velocidad de grupo es igual a la velocidad de<br />
fase. En un medio dispersivo, la velocidad de fase es función del número de onda y la<br />
velocidad de fase y de grupo, velocidad de la señal (máximo de la figura <strong>2.</strong>21) no<br />
coinciden. Distinguiremos entre dispersión normal, cuando la velocidad de grupo es<br />
menor que la velocidad de fase, y dispersión anómala, cuando la velocidad de grupo<br />
es mayor que la de fase.<br />
<strong>2.</strong>10.1 Ondas superficiales en un líquido. Un ejemplo típico de un medio<br />
dispersivo son las ondas superficiales en un líquido. La expresión general para la<br />
velocidad de propagación v de las ondas superficiales de longitud de onda λ en un<br />
líquido de profundidad h, densidad ρ y tensión superficial T es<br />
⎛ gλ<br />
2πT<br />
⎞ 2πh<br />
v = ⎜ + ⎟tgh<br />
[<strong>2.</strong>73]<br />
⎝ 2π<br />
ρλ ⎠ λ<br />
Como se observa la velocidad de fase depende de la longitud de onda con lo<br />
que un pulso, suma de varios <strong>movimiento</strong> armónicos de diferente longitud de onda, se<br />
propagará, perdiendo gradualmente su forma inicial, con una velocidad dada por la<br />
velocidad de grupo.<br />
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