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simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs

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1.3.4 Bi<strong>la</strong>n d’énergie<br />

Lorsqu’on applique le filtrage à l’équation (1.3), on obtient :<br />

∂<br />

∂t α φρ φ H φ +<br />

∂ (α φ ρ φ U j,φ H φ ) = − ∂ [<br />

αφ Q j,φ + < ρu ′′<br />

j h ′′ χ φ > ] + α φ S φ + Π φ (1.13)<br />

∂x j ∂x j<br />

avec :<br />

– H φ l’enthalpie moyenne <strong>de</strong> <strong>la</strong> phase φ et h ′′ <strong>la</strong> fluctuation correspondante ;<br />

– Q j,φ le flux moyen <strong>de</strong> chaleur par conduction dans <strong>la</strong> direction j, qui s’écrit :<br />

Q j,φ = − λ α φ<br />

∂<br />

∂x j<br />

(α φ T φ ) (1.14)<br />

– λ <strong>la</strong> conductivité thermique ;<br />

– T φ , <strong>la</strong> température moyenne <strong>de</strong> <strong>la</strong> phase φ ;<br />

– S φ , <strong>la</strong> moyenne <strong>de</strong>s termes sources volumiques d’énergie ;<br />

– Π φ , <strong>la</strong> <strong>de</strong>nsité volumique <strong>de</strong>s apports d’enthalpie à <strong>la</strong> phase φ résultant <strong>de</strong>s échanges aux<br />

interfaces, qui s’écrit :<br />

Π φ = − < {q j + ρh [u j − w j ]} n φ,j δ φ > (1.15)<br />

– Π φ vérifie également l’équation <strong>de</strong> bi<strong>la</strong>n surfacique à l’interface :<br />

∑<br />

Π φ = 0 (1.16)<br />

1.3.5 Remarques<br />

φ<br />

Le traitement statistique <strong>de</strong>s équations locales instantanées a permis d’écrire les équations <strong>de</strong><br />

gran<strong>de</strong>urs moyennes principales séparément pour chaque phase mais entraîne l’apparition <strong>de</strong><br />

nouvelles inconnues :<br />

– Les corré<strong>la</strong>tions <strong>de</strong> <strong>la</strong> forme < ρu ′′<br />

i u′′ j χ φ > et < ρu ′′<br />

j h′′ χ φ > correspon<strong>de</strong>nt à un terme <strong>de</strong><br />

transport par <strong>la</strong> partie fluctuante <strong>de</strong> <strong>la</strong> vitesse u ′′<br />

j . Elles s’expriment à partir <strong>de</strong>s gran<strong>de</strong>urs<br />

moyennes principales à l’ai<strong>de</strong> d’hypothèses simplificatrices ou <strong>de</strong> fermeture <strong>de</strong> modèles <strong>de</strong> turbulence.<br />

– Les termes Γ φ , I ′ φ et Π φ, caractéristiques <strong>de</strong>s écoulements <strong>diphasique</strong>s, correspon<strong>de</strong>nt aux<br />

apports <strong>de</strong> masse, quantité <strong>de</strong> mouvement et enthalpie du fait <strong>de</strong>s échanges entre phases aux<br />

interfaces.<br />

Ces quantités sont liés par les re<strong>la</strong>tions <strong>de</strong> bi<strong>la</strong>n interfacial et s’expriment à partir <strong>de</strong>s gran<strong>de</strong>urs<br />

moyennes principales à l’ai<strong>de</strong> d’hypothèses simplificatrices et <strong>de</strong> lois <strong>de</strong> comportement. Ces<br />

termes <strong>de</strong> coup<strong>la</strong>ge sont décrits en détail dans <strong>la</strong> section 1.5.<br />

1.4 Ecriture simplifiée <strong>de</strong>s équations du modèle à <strong>de</strong>ux flui<strong>de</strong>s<br />

1.4.1 Principales hypothèses simplificatrices<br />

Les écoulements <strong>diphasique</strong>s étudiés dans le cadre <strong>de</strong> ce stage ont les propriétés suivantes :<br />

– dans tous les cas :<br />

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