simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs
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1.3.4 Bi<strong>la</strong>n d’énergie<br />
Lorsqu’on applique le filtrage à l’équation (1.3), on obtient :<br />
∂<br />
∂t α φρ φ H φ +<br />
∂ (α φ ρ φ U j,φ H φ ) = − ∂ [<br />
αφ Q j,φ + < ρu ′′<br />
j h ′′ χ φ > ] + α φ S φ + Π φ (1.13)<br />
∂x j ∂x j<br />
avec :<br />
– H φ l’enthalpie moyenne <strong>de</strong> <strong>la</strong> phase φ et h ′′ <strong>la</strong> fluctuation correspondante ;<br />
– Q j,φ le flux moyen <strong>de</strong> chaleur par conduction dans <strong>la</strong> direction j, qui s’écrit :<br />
Q j,φ = − λ α φ<br />
∂<br />
∂x j<br />
(α φ T φ ) (1.14)<br />
– λ <strong>la</strong> conductivité thermique ;<br />
– T φ , <strong>la</strong> température moyenne <strong>de</strong> <strong>la</strong> phase φ ;<br />
– S φ , <strong>la</strong> moyenne <strong>de</strong>s termes sources volumiques d’énergie ;<br />
– Π φ , <strong>la</strong> <strong>de</strong>nsité volumique <strong>de</strong>s apports d’enthalpie à <strong>la</strong> phase φ résultant <strong>de</strong>s échanges aux<br />
interfaces, qui s’écrit :<br />
Π φ = − < {q j + ρh [u j − w j ]} n φ,j δ φ > (1.15)<br />
– Π φ vérifie également l’équation <strong>de</strong> bi<strong>la</strong>n surfacique à l’interface :<br />
∑<br />
Π φ = 0 (1.16)<br />
1.3.5 Remarques<br />
φ<br />
Le traitement statistique <strong>de</strong>s équations locales instantanées a permis d’écrire les équations <strong>de</strong><br />
gran<strong>de</strong>urs moyennes principales séparément pour chaque phase mais entraîne l’apparition <strong>de</strong><br />
nouvelles inconnues :<br />
– Les corré<strong>la</strong>tions <strong>de</strong> <strong>la</strong> forme < ρu ′′<br />
i u′′ j χ φ > et < ρu ′′<br />
j h′′ χ φ > correspon<strong>de</strong>nt à un terme <strong>de</strong><br />
transport par <strong>la</strong> partie fluctuante <strong>de</strong> <strong>la</strong> vitesse u ′′<br />
j . Elles s’expriment à partir <strong>de</strong>s gran<strong>de</strong>urs<br />
moyennes principales à l’ai<strong>de</strong> d’hypothèses simplificatrices ou <strong>de</strong> fermeture <strong>de</strong> modèles <strong>de</strong> turbulence.<br />
– Les termes Γ φ , I ′ φ et Π φ, caractéristiques <strong>de</strong>s écoulements <strong>diphasique</strong>s, correspon<strong>de</strong>nt aux<br />
apports <strong>de</strong> masse, quantité <strong>de</strong> mouvement et enthalpie du fait <strong>de</strong>s échanges entre phases aux<br />
interfaces.<br />
Ces quantités sont liés par les re<strong>la</strong>tions <strong>de</strong> bi<strong>la</strong>n interfacial et s’expriment à partir <strong>de</strong>s gran<strong>de</strong>urs<br />
moyennes principales à l’ai<strong>de</strong> d’hypothèses simplificatrices et <strong>de</strong> lois <strong>de</strong> comportement. Ces<br />
termes <strong>de</strong> coup<strong>la</strong>ge sont décrits en détail dans <strong>la</strong> section 1.5.<br />
1.4 Ecriture simplifiée <strong>de</strong>s équations du modèle à <strong>de</strong>ux flui<strong>de</strong>s<br />
1.4.1 Principales hypothèses simplificatrices<br />
Les écoulements <strong>diphasique</strong>s étudiés dans le cadre <strong>de</strong> ce stage ont les propriétés suivantes :<br />
– dans tous les cas :<br />
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