simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs
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Conservation <strong>de</strong> l’énergie<br />
On définit l’énergie totale non chimique du gaz multi-espèces par E g = u 2 g/2 + ∫ T g<br />
T 0<br />
C v (T ) = ∑ N<br />
k=1 C vk(T )Y k . La conservation <strong>de</strong> l’énergie s’écrit :<br />
∂<br />
∂t (α gρ g E g ) + ∂<br />
} {{ } ∂x (α gu g (ρ g E g + p g )) = +<br />
} {{ }<br />
variation temporelle<br />
convection<br />
où :<br />
– <strong>la</strong> pression est obtenu par <strong>la</strong> loi d’état <strong>de</strong>s gaz parfaits :<br />
∂<br />
∂x (α gτ g u g )<br />
} {{ }<br />
travail <strong>de</strong>s forces visqueuses<br />
C v (T )dT où<br />
(1.21)<br />
∂<br />
−<br />
∂x (α gq g ) + α g ρ g g x u g<br />
} {{ }<br />
} {{ }<br />
travail <strong>de</strong>s forces <strong>de</strong> gravité<br />
diffusion <strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur<br />
+ u g I g<br />
}{{}<br />
travail <strong>de</strong>s forces exercées par <strong>la</strong> phase liqui<strong>de</strong><br />
+ Π g<br />
}{{}<br />
échange avec <strong>la</strong> phase liqui<strong>de</strong><br />
+ α g ˙ω T<br />
} {{ }<br />
dégagement <strong>de</strong> chaleur<br />
p g = ρ g<br />
R<br />
W T g<br />
– le flux <strong>de</strong> chaleur conductif q g est calculé par <strong>la</strong> loi <strong>de</strong> Fourier :<br />
q g = −λ g<br />
∂<br />
∂x (T g)<br />
– Π g est <strong>la</strong> chaleur échangée avec <strong>la</strong> phase liqui<strong>de</strong> par évaporation et conduction (cf. section<br />
1.5.3) ;<br />
– ˙ω T est <strong>la</strong> chaleur dégagée par <strong>la</strong> réaction chimique <strong>de</strong> <strong>combustion</strong> (cf. section 1.5.2).<br />
Phase liqui<strong>de</strong><br />
Conservation <strong>de</strong> <strong>la</strong> masse<br />
Conservation <strong>de</strong> <strong>la</strong> quantité <strong>de</strong> mouvement<br />
∂<br />
∂t (α lρ l ) + ∂<br />
∂x (α lρ l u l ) = Γ l = −Γ g (1.22)<br />
∂<br />
∂t (α lρ l u l ) + ∂<br />
∂x (α lρ l u 2 l ) = α lρ l g x + I l (1.23)<br />
où le terme d’échange <strong>de</strong> quantité <strong>de</strong> mouvement avec <strong>la</strong> phase gazeuse se décompose en :<br />
I l = −I g = −F d − u l Γ g .<br />
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