simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs
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Annexe A<br />
Solution analytique du problème<br />
d’évaporation<br />
La métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> résolution analytique du problème d’évaporation monodimensionnel est décrite<br />
<strong>de</strong> façon succinte dans cet annexe 1 .<br />
Les hypothèses supposées dans <strong>la</strong> solution théorique proposée par Lin et al. ([12] et [13]) sont<br />
les suivantes :<br />
– le problème est stationnaire ;<br />
– le nombre <strong>de</strong> Spalding est constant et égal à <strong>la</strong> valeur en entrée (cf. section 1.5.3) ;<br />
– <strong>la</strong> température dans les gouttes est uniforme et constante au cours du temps ;<br />
– les <strong>de</strong>ux phases ont <strong>la</strong> même vitesse u (nombre <strong>de</strong> Stokes infiniment petit) ;<br />
– <strong>la</strong> pression est constante ;<br />
– le produit ρ g D F −air , <strong>la</strong> conductivité thermique du gaz λ g et <strong>la</strong> chaleur massique à pression<br />
constante C pg sont constants.<br />
Sous ces hypothèses, les équations (1.17), (1.18) et (1.22) se réduisent à :<br />
On définit <strong>la</strong> masse volumique du mé<strong>la</strong>nge par :<br />
d<br />
dx (ρ gu) = Γ g (A.1)<br />
d<br />
dx (ρ d 2<br />
guY F ) − ρ g D F −air<br />
dx 2 (Y F ) = Γ g (A.2)<br />
d<br />
dx (ρ d 2<br />
guC pg T g ) − λ g<br />
dx 2 (T g) = h l (T l )Γ g (A.3)<br />
(A.4)<br />
ρ m = ρ = α g ρ g + α l ρ l<br />
(A.5)<br />
D’après l’équation <strong>de</strong> conservation <strong>de</strong> <strong>la</strong> masse du mé<strong>la</strong>nge, on a :<br />
ρu = F = constante = ρ in u in<br />
(A.6)<br />
On effectue ensuite le changement <strong>de</strong> variable Z = ρg<br />
ρ<br />
1 Pour une <strong>de</strong>scription en détail, voir le rapport <strong>de</strong> stage <strong>de</strong> C. Saulnier [18].<br />
qui mène aux équations suivantes :<br />
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