simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs
simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs
simulation numerique de la combustion diphasique - cerfacs
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
– λ 3 et λ 4 sont les vitesses d’advection <strong>de</strong> u 2 et u 3 dans <strong>la</strong> direction x 1 ,<br />
– λ 5+k est <strong>la</strong> vitesse d’advection <strong>de</strong> <strong>la</strong> fraction massique Y k <strong>de</strong> l’espèce k dans <strong>la</strong> direction x 1 ,<br />
Les L i s’expriment sous <strong>la</strong> forme :<br />
⎧<br />
⎪⎨<br />
⎪⎩<br />
( )<br />
L 1 = λ ∂p<br />
1 ∂x 1<br />
− ρc ∂u 1<br />
∂x 1<br />
(<br />
)<br />
L 2 = λ 2 c 2 ∂ρ<br />
∂x 1<br />
− ∂p<br />
∂x 1<br />
∂u<br />
L 3 = λ 2 3 ∂x 1<br />
∂u<br />
L 4 = λ 3 4 ∂x ( 1 )<br />
L 5 = λ ∂p<br />
5 ∂x 1<br />
+ ρc ∂u 1<br />
∂x 1<br />
∂Y<br />
L 5+k = λ k 5+k ∂x 1<br />
pour k = 1, N<br />
L i représente en réalité l’amplitu<strong>de</strong> <strong>de</strong> variation <strong>de</strong> <strong>la</strong> i ième on<strong>de</strong> caractéristique traversant <strong>la</strong><br />
frontière.<br />
Appliquer <strong>de</strong>s conditions aux limites revient donc à spécifier les valeurs L i <strong>de</strong>s on<strong>de</strong>s qui entrent<br />
dans le domaine (cf. figure 2.1). Dans l’approche NSCBC, cette étape est réalisée en utilisant le<br />
système local monodimensionnel non visqueux ou LODI (pour Local One Dimensional Inviscid)<br />
qui dans le cas étudié s’écrit ainsi :<br />
∂ρ<br />
∂t + 1 [<br />
c 2 L 2 + 1 ]<br />
2 (L 5 + L 1 ) = 0 (2.4)<br />
(2.3)<br />
∂p<br />
∂t + 1 2 (L 5 + L 1 ) = 0 (2.5)<br />
∂u 1<br />
∂t + 1<br />
2ρc (L 5 − L 1 )] = 0 (2.6)<br />
∂u 2<br />
∂t + L 3 = 0 (2.7)<br />
∂u 3<br />
∂t + L 4 = 0 (2.8)<br />
∂Y k<br />
∂t + L 5+k = 0 (2.9)<br />
Par exemple, imposer <strong>la</strong> pression en x 1 = L revient à calculer L 5 par <strong>la</strong> re<strong>la</strong>tion L 5 = −L 1<br />
fournie par l’équation (2.5).<br />
2.1.3 Procédure NSCBC<br />
La métho<strong>de</strong> NSCBC consiste à réaliser, à chaque temps du calcul, les étapes suivantes :<br />
1. dans le système d’équations <strong>de</strong> Navier-Stokes, on élimine les équations correspondant aux<br />
variables qui sont imposées par les conditions physiques ;<br />
2. pour chaque équation éliminée, on utilise <strong>la</strong> re<strong>la</strong>tion LODI correspondante afin <strong>de</strong> calculer<br />
les L i inconnues (on<strong>de</strong>s entrantes) à partir <strong>de</strong>s L i connues (on<strong>de</strong>s sortantes) et <strong>de</strong>s dérivées<br />
partielles temporelles aux frontières ;<br />
3. en combinant les L i , on construit le vecteur d qui permet <strong>de</strong> calculer les variables du<br />
système ECBC (2.1) puis du système Navier-Stokes réactif complet.<br />
Dans le cadre d’un écoulement <strong>diphasique</strong>, il est n’est pas nécessaire d’employer cette métho<strong>de</strong><br />
pour les conditions aux limites <strong>de</strong>s variables liqui<strong>de</strong>. En effet, <strong>la</strong> phase liqui<strong>de</strong> ne propage pas<br />
25