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Neste Capítulo, esta grandeza ganha maior atenção na Seção referente à aplicação de
transferência radiativa em Ótica Hidrológica. Muitas das propriedades e processos que
ocorrem em águas naturais, podem ser modelados e explicados a partir de métodos desenvolvidos
para valores de irradiância neste meio.
Inicialmente será dedicado espaço para explicar alguns dos fundamentos de transferência
radiativa, por meio da medida que traduz o comportamento da radiação incidente através
do meio, dada pela radiância.
2.1 Atenuação e emissão de radiação
Supor um cilindro de comprimento ds e base com área dA infinitesimais, por onde o fluxo
radiante atravessa, como ilustrado na Figura 2.3. Da energia radiante (dQ) que entra, há
uma variação líquida ao final do cilindro, decorrente de perda e ganhos de energia. Parte
da energia perdida sofre um processo de absorção, no qual pode ocorrer transformação
da radiação em outras formas de energia ou então surgir radiação em outra frequência
(comprimento de onda). Outra parcela da atenuação é devido a infuência do espalhamento
do fluxo radiante. Estes dois efeitos combinados, resulta no que se chama de atenuação
da radiação pelo meio que, ao longo do comprimento ds, é expressa por
d(dQ) c = −c λ dQ ds, (2.5)
ou então, de acordo com a Equação (2.1),
d(dQ) c = −c λ L λ dt dA dΩ dλ ds, (2.6)
onde c λ é o coeficiente de atenuação do meio. Analogamente à atenuação, existem os
respectivos coeficiente de absorção a λ e coeficiente de espalhamento b λ do meio. A soma
desses dois coeficientes resulta no coeficiente de atenuação, ou seja, c λ = a λ + b λ .
No mesmo cilindro de volume infinitesimal dV , além da energia atenuada, há também a
energia emitida pelo meio que, para direções confinadas a um elemento de ângulo sólido
dΩ, é dada por
d(dQ) j = j λ dt dV dΩ dλ = j λ dt ds dA dΩ dλ, (2.7)
onde j λ é o coeficiente de emissão do meio. A variação líquida de energia resulta do
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