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identificar a condutividade elétrica no interior do planeta. Procura-se então identificar,
em um domínio bi-dimensional, descontinuidades na condutividade elétrica que formam
portanto, soluções com baixa entropia.
Na então denominda mínima entropia de primeira ordem, tem-se que
q i =
p i
∑ Np−1
j=1 p j
,
p i = |x i+1 − x i | + ς , i = 1, 2, . . . , N p − 1
com
0 < ς ≪ 1,
(3.16)
onde ς é um valor pequeno que assegura que o cálculo da entropia terá valores definidos,
para γ > 0 na Equação (3.11).
Pode ainda pensar na aplicação de regularização entrópica, em situações que demandem
soluções cuja distribuição possam ser ajustadas a polinômios de segunda ordem. Foi proposto
então o uso da entropia do vetor de diferenças finitas de segunda ordem de x, com
vistas inicialmente a recuperação perfis verticais de temperatura na atmosfera (CARVA-
LHO, 1998; RAMOS et al., 1999), tendo sido alcançados bons resultados.
Neste caso têm-se a máxima entropia de segunda ordem, que é dada por
q i =
p i
∑ Np−1
j=2 p j
,
p i = x i+1 − 2x i + x i−1 + 2(x max − x min ) + ς , i = 2, . . . , N p − 1,
(3.17)
para γ < 0 na Equação (3.11).
3.3 Recuperação de propriedades óticas inerentes
O contexto deste trabalho trata da resolução de problemas inversos em Ótica Hidrológica.
Sob este enfoque, a equação de transferência radiativa é utilizada para modelar o comportamento
da radiação especificamente na faixa de comprimento de onda do visível (entre
em torno de 400 nm e 700 nm), sob diferentes condições físicas de um corpo d’água.
Esta é a faixa do espectro, em águas naturais, que caracteriza a chamada radiação fotossinteticamente
ativa, ou simplesmente PAR (de “Photosynthetically Available Radiation”),
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