Formato PDF - mtc-m17:80 - Inpe
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dQ<br />
dQ+d(dQ) liq<br />
dA<br />
ds<br />
FIGURA 2.3 - Elemento de volume dV = dA ds, por onde a radiação incide com energia dQ.<br />
Parte da variação líquida d(dQ) liq de energia é devido a atenuação do meio. Outra<br />
é consequência do processo de emissão do meio, para o interior do cilindro.<br />
balanço entre a engergia atenuada e emitida no meio<br />
d(dQ) liq = d(dQ) c + d(dQ) j . (2.8)<br />
Mas, de acordo com a Equação (2.1), a variação líquida de energia pode também ser<br />
expressa por<br />
d(dQ) liq = dL λ dλ dA dΩ dt. (2.9)<br />
Portanto, substituindo-se as Eqs. (2.9), (2.6) e (2.7), na Equação (2.8), obtém-se<br />
dL λ = −c λ L λ ds + j λ ds. (2.10)<br />
ou<br />
dL λ<br />
c λ ds = −L λ + j λ<br />
c λ<br />
(2.11)<br />
O segundo termo no lado direito da equação (2.11) é uma razão entre os coeficientes de<br />
emissão e de atenuação, a qual é definida como função fonte, e é representada por F λ . A<br />
equação (2.11) pode então ser reescrita como<br />
que é a equação diferencial de transferência radiativa (ETR)<br />
dL λ<br />
c λ ds = −L λ + F λ , (2.12)<br />
Considere-se então a energia radiante, dada pela Equação (2.13), que incide com direção<br />
normal na Seção de área dA, com direção de propagação ⃗ ξ ′ = ˆξ(θ ′ , ϕ ′ ), em um ângulo<br />
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