Gruppentheorie und Quantenmechanik - Physikzentrum der RWTH ...
Gruppentheorie und Quantenmechanik - Physikzentrum der RWTH ...
Gruppentheorie und Quantenmechanik - Physikzentrum der RWTH ...
Sie wollen auch ein ePaper? Erhöhen Sie die Reichweite Ihrer Titel.
YUMPU macht aus Druck-PDFs automatisch weboptimierte ePaper, die Google liebt.
12 AlsHilbertraum,aufdemdieserOperatordeniertist,mu<strong>der</strong>Raum L2(R3n)gewahltwerden.DieserumfatalleWellenfunktionen KAPITEL1.GRUNDZUGEDERQUANTENMECHANIK<br />
dieaufdemKongurationsraumR3nvonnTeilchenquadratintegrabel sind.IndiesemRaumsinddieEigenwerteE<strong>und</strong>dieEigenfunktionen (x(1);:::;x(n));<br />
zubestimmen:H=E.DerimLaboratoriumzubeobachtendeUbergangvoneinemstationarenZustandzueineman<strong>der</strong>enistnurdurch<br />
Emissiono<strong>der</strong>AbsorptionvonPhotonenmoglich,<strong>der</strong>enBeschreibung<br />
feld-Approximationsinnvoll.Diesenimmtan,dasichjedesElektron unsversagt.FurdieschwerenAtome(groesZ)istjedochdieZentral-<br />
unserHamilton-Operatornochnichtvorsieht.<br />
<strong>der</strong>AtomhulleineinemZentralpotentialV(r)bewegt,dasvondem Eineexplizite<strong>und</strong>vollstandigeLosungdesEigenwertproblemsist<br />
Kern<strong>und</strong>allenan<strong>der</strong>enElektronenimMittelerzeugtwird.Mangeht hierbeivon<strong>der</strong>folgendenAufspaltungdesHamilton-Operatorsaus:<br />
mit H0^=Xi?1 2m(i)+V(ri);ri=jx(i)j H=H 0+H1 (1.13) (1.12)<br />
<strong>und</strong> DieseAufspaltungiststreng<strong>und</strong>kannnochkeinenFehlerverursachen. H1^=Xi
Change language