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2.2 Magnetotransport-Effekteden uniaxialen Anisotropie-Beitrag beschrieben, dessen Vorzeichen bestimmt, obes sich bei der zusätzlichen Achse entlang der Richtung e um eine schwere (B u > 0)oder eine leichte (B u < 0) Achse handelt. Eingehende Diskussionen der magnetischenAnisotropie finden sich z.B. in [24–26].2.2 Magnetotransport-EffekteDas nachfolgende Kapitel enthält eine kurze Zusammenfassung der relevanten Magnetotransport-Effektein ferromagnetischen Dünnfilmen. Zu diesen zählen der gewöhnlicheund anomale Hall-Effekt, der anisotrope Magnetwiderstand und der planare Hall-Effekt. Die in der vorliegenden Arbeit betrachteten winkelaufgelösten Magnetotransport-Messungen (engl. Angle Dependent Magneto Resistace, ADMR) liefern Informationenüber die magnetische Anisotropie und den Widerstandstensor ˆρ der untersuchten Probe.Da im Experiment nur die longitudinalen bzw. transversalen Projektionen ρ longund ρ trans des Widerstandstensors gemessen werden können, werden im Folgenden dieNotationenρ long = E longJρ trans = E transJ= j · ˆρ · j (2.2)= t · ˆρ · j (2.3)verwendet. E long und E trans sind dabei die auftretenden longitudinalen bzw. transversalenAnteile des elektrischen Feldes E = ˆρJ. j gibt die Richtung der elektrischenStromdichte J = Jj an, der Vektor t steht senkrecht auf die Stromrichtung j und liegtebenfalls in der Filmebene.2.2.1 Gewöhnlicher Hall-EffektBefindet sich eine stromdurchflossene Probe in einem Magnetfeld H = H ·ê z , verursachtdie vom Magnetfeld hervorgerufene Lorentz-Kraft eine Ablenkung der Ladungsträger,die senkrecht zur Stromrichtung j = j · ê x und zur Magnetfeldrichtung H ist. Dadurchwird ein Ladungsträgerkonzentrationsgefälle entlang dieser Raumachse erzeugt, es entstehtein elektrisches Feld E = E H · ê y senkrecht zur Stromrichtung. Die Ausbildungdes transversalen elektrischen Feldes wird nach seinem Entdecker Edwin Hall als gewöhnlicherHall-Effekt (engl. Ordinary Hall Effect, OHE) bezeichnet.Beschreibt man den Hall-Effekt mit dem klassischen Transportmodell nach Drude7