pdf, 1.9 Mb - Walther Meißner Institut

2 TheorieDie bei der Reihenentwicklung des Thermokrafttensors entstandenen KoeffizientenS 0 , . . . , S 9 , S A , S B und S C sind im Anhang A.1 aufgelistet.2.6 Vergleich der Reihenentwicklungen desWiderstands- und ThermokrafttensorsIn den beiden vorangegangenen Abschnitten wurden die Tensorentwicklungen für resistivesowie thermogalvanische Effekte am Beispiel eines (001)-orientierten ferromagnetischenDünnfilms im Rahmen eines Makrospinmodells vorgestellt. Zur Berechnungder Längs- und Querbeiträge wurde dabei ein Transport entlang der [100]- oder [110]-Richtung angenommen. Das nachfolgende Kapitel diskutiert die Unterschiede in denReihenentwicklungen für das obige Beispiel. Anschließend wird der Einfluss der Substratorientierunganhand einer Rechnung für (311)-orientierte Dünnfilme in Kap. 2.6.2untersucht und gezeigt, dass für niedrigsymmetrische Kristalle bereits in niedrigen EntwicklungsordnungenUnterschiede in den Reihenentwicklungen für Ŝ und ˆρ auftreten.2.6.1 Kubische Symmetrie mit tetragonaler Verzerrung für(001)-orientierte FilmeDie bei der Reihenentwicklung des Thermokrafttensors erhaltenen Koeffizienten S 0 bisS 9 (vgl. Anhang A.1) sind völlig analog zu den Koeffizienten ρ i (0 ≤ i ≤ 9) in der Entwicklungdes Widerstandstensors (vgl. [44]). Zusätzlich treten in der Reihenentwicklungdes Thermokrafttensors bis zur vierten Ordnung noch drei weitere Koeffizienten S A ,S B und S C auf:S A = 6α 22321 (2.42)S B = 3α 21311 − 3α 21322 (2.43)S C = 4α 212111 − 4α 212221 (2.44)Diese sind eine Folge der „fehlenden“ Onsager-Restriktionen für die Thermokraft unddamit einer Verringerung der Symmetriebedingungen, denen der zu entwicklende Tensorunterworfen ist.In den Experimenten im Rahmen der vorliegenden Arbeit soll zum einen untersuchtwerden, ob der Unterschied der Reihenentwicklungen von Widerstands- und Thermokraft-22