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2 TheorieNachfolgend werden die resistiven bzw. thermoelektrischen Tensorentwicklungen biszur zweiten Ordnung in Abhängigkeit der Magnetisierung betrachtet. Wie in den vorherigenAbschnitten werden die Tensoren auf die ˜j-Richtung für den longitudinalenAnteil und auf die ˜t-Richtung für den transversalen Anteil projiziert (vgl. Gl. 2.2 undGl. 2.3). Dabei ergibt sich für die Projektion des Widerstandstensorsρ long,311 = ρ 0 + ρ 1 m 2 j + ρ 2 m j m n + ρ 3 m 2 n (2.45)ρ trans,311 = ρ off + ρ 4 m j + ρ 5 m n + ρ 6 m j m t + ρ 7 m n m t . (2.46)Die Koeffizienten ρ i setzen sich aus den Entwicklungskoeffizienten a ijkl der Reihenentwicklungzusammen und sind im Anhang A.2 aufgelistet.Die Berechnung der longitudinalen und transversalen Anteile des Thermokrafttensorsfür (311)-orientierte Filme erfolgt analog und führt zu folgendem Ergebnis:S long,311 = S 0 + S 1 m 2 j + S 2 m j m n + S 3 m 2 n + S α m t (2.47)S trans,311 = S off + S 4 m j + S 5 m n + S 6 m j m t + S 7 m n m t . (2.48)Die Koeffizienten S i sind Anhang A.3 zu entnehmen.Offensichtlich tritt bei (311)-orientierten Filmen mit S α m t bereits in erster Ordnungein Unterschied in den Reihenentwicklungen des Widerstands- und Thermokrafttensorsauf. Der Koeffizient S α wird aus der Summe zweier Entwicklungsparameter a ijk gebildet:S α = 3√ 211 (a 231 + a 321 ) (2.49)Somit ist zu erwarten, dass der Einfluss dieses Seebeck-Parameters auf die Simulationder longitudinalen Messdaten im Vergleich zu (001)-orientierten Filmen wesentlichgrößer und einfach experimentell nachzuweisen ist.2.7 SimulationZur Bestimmung der Koeffizienten der Reihenentwicklung des Widerstands- und desThermokrafttensors aus den Messdaten wurde von M. Althammer und A. Krupp [44]24