Leitungsgebundene Übertragung - steudler

STR - ING Übertragungstechnik LEI - 6
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Auf weitere Spezialfälle wie zum Beispiel Hohlleitungen 2 und so weiter kann im
Rahmen dieser Grundlagenvorlesung nicht eingegangen werden.
Im( z( r( n)
, φ ) )
3.5
Im( z1( r1, φ1( n)
) )
3.5
2
0
2
2 0 2
3.5 Re( z( r( n)
, φ ) ) , Re( z1( r1, φ1( n)
) )
Fig. 1-3 Elektrisches und magnetisches Feld des Koaxialkabels
Das Feld eines Koaxialkabels lässt sich über eine konforme Abbildung in das Feld
einer Zweidrahtleitung überführen.
Das Feld des Koaxialkabels befinde sich in der z - Ebene. Für das Feld in der Zweidrahtleitung
in der w - Ebene wird: 3
w = p⋅ tanh(ln z)
=
1.25
Im( w( r( n)
, φ ) )
Im( w1( r1, φ1( n)
) )
Im( w( r( n)
, φ ) )
1.25
1
0.5
0
0.5
1
2 2 2
a − D z − 1
⋅
2 2
z + 1
2
Bei Frequenzen, deren Wellenlänge klein ist gegenüber den Leitungsabmessungen, liegen andere
Wellentypen und nicht mehr TEM - Wellen vor
3
Vgl. Kapitel 3
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Kurt Steudler Leitungsgebundene Übertragung str
3.5
1 0.5 0 0.5 1
1.25 Re( w( r( n)
, φ ) ) , Re( w1( r1, φ1( n)
) ) , Re( w( r( n)
, φ ) )
Fig. 1-4 Elektrisches und magnetisches Feld der Zweidrahtleitung
1.25
1-1