Notas de F´ısica General Cursos propedeúticos INAOE
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1.5.2. Dinámica rotacional<br />
Energía cinética rotacional<br />
Pensando en un cuerpo sólido, la energía cinética <strong>de</strong>l mismo está dada<br />
por la suma <strong>de</strong> las energías cinéticas <strong>de</strong> cada punto i, el cual se mueve con<br />
una velocidad vi = vcm + vi,cm. Es <strong>de</strong>cir<br />
Ec = 1<br />
2<br />
i<br />
miv 2 1<br />
i =<br />
2<br />
i<br />
miv 2 <br />
cm + mivcm · vi,cm +<br />
i<br />
1<br />
2<br />
i<br />
miv 2 i,cm<br />
= v2 <br />
cm<br />
mi + vcm ·<br />
2<br />
<br />
mivi,cm + 1<br />
2 miv 2 i,cm<br />
i<br />
i<br />
= 1<br />
2 Mv2 1<br />
cm +<br />
2 Iω2 , (1.36)<br />
don<strong>de</strong> usamos M = mi, mivi,cm = d( miri,cm)/dt = 0, usando la<br />
<strong>de</strong>finición <strong>de</strong> centro <strong>de</strong> masa, y <strong>de</strong>finiendo el momento <strong>de</strong> inercia I a través<br />
<strong>de</strong> la relación<br />
es <strong>de</strong>cir<br />
1<br />
2 Iω2 = <br />
i<br />
1<br />
2 miv 2 1<br />
i,cm =<br />
2<br />
i<br />
mi(ω × ri,cm) 2 = 1<br />
<br />
<br />
mir<br />
2<br />
i<br />
2 <br />
i⊥ ω 2 ,<br />
I = <br />
i<br />
mir 2 i⊥ →<br />
<br />
i<br />
ρr 2 ⊥dV , (1.37)<br />
don<strong>de</strong> ri⊥ se refiere a la distancia <strong>de</strong>l punto i al eje <strong>de</strong> rotación y la flecha<br />
indica la expresión correspondiente a una distribución continua <strong>de</strong> masa. La<br />
expresión (1.36) indica que la energía cinética <strong>de</strong> un cuerpo sólido pue<strong>de</strong><br />
separarse en un término <strong>de</strong> centro <strong>de</strong> masa, o translacional, mas un término<br />
rotacional. Dentro <strong>de</strong> la energía cinética rotacional el momento <strong>de</strong> inercia es<br />
análogo a la masa <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> la inercia translacional.<br />
Momento <strong>de</strong> inercia<br />
In<strong>de</strong>pendientemente <strong>de</strong> si la rotación es alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l centro <strong>de</strong> masa o<br />
no, el momento <strong>de</strong> inercia se calcula con respecto al eje <strong>de</strong> rotación. Así, si<br />
consi<strong>de</strong>ramos un objeto girando alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l eje z tenemos<br />
<br />
I = ρr 2 <br />
⊥dV = x 2 + y 2<br />
<br />
ρ dV ,= R 2 ρ RdR dϕ dz ,<br />
sugiriendo la fórmula el uso <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas cilíndricas {R,ϕ,z}.<br />
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