Notas de F´ısica General Cursos propedeúticos INAOE
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Supóngase que conocemos el momento <strong>de</strong> inercia I referido a un eje que<br />
pasa por el centro <strong>de</strong> masa, digamos ˆz, y queremos calcularlo para un eje<br />
paralelo a ˆz. Si h es la distancia entre estos ejes tenemos<br />
Ih = <br />
r 2 <br />
⊥ρdV = (x − h) 2 + y 2<br />
ρdV<br />
=<br />
i<br />
<br />
x 2 + y 2<br />
<br />
ρdV − 2h<br />
xρdV + h 2<br />
<br />
ρdV = Icm + Mh 2 ,<br />
don<strong>de</strong> hemos supuesto que el eje original correspondia a x = y = 0 y el<br />
paralelo a x = h,y = 0.<br />
Algunos ejemplos <strong>de</strong> cálculos <strong>de</strong> momentos <strong>de</strong> inercia para distribuciones<br />
<strong>de</strong> masa o cuerpos sólidos <strong>de</strong> <strong>de</strong>nsidad ρ constante:<br />
una mancuerna:<br />
tenemos dos masas idénticas <strong>de</strong> masa m unidas por una varilla sin<br />
masa <strong>de</strong> longitud ℓ. El momento <strong>de</strong> inercia con respecto a un eje perpendicular<br />
a la varilla está dado por<br />
I = <br />
ı<br />
ρr 2 ⊥dV = m (ℓ/2) 2 + m (ℓ/2) 2 = 1<br />
2 mℓ2 .<br />
una esfera:<br />
una esfera <strong>de</strong> radio R y masa M con <strong>de</strong>nsidad uniforme. El momento<br />
<strong>de</strong> inercia con respecto a un eje que pasa por su centro calculado en<br />
coor<strong>de</strong>nadas esféricas,<br />
I =<br />
I =<br />
<br />
r 2 R π 2π<br />
⊥ρdV =<br />
M<br />
4πR 3 /3<br />
0<br />
R<br />
0<br />
0<br />
r 4 dr<br />
r<br />
0<br />
2 sin 2 θ<br />
π 2π<br />
0<br />
sin 3 θdθ<br />
<br />
M<br />
4πR3 <br />
r<br />
/3<br />
2 sin θdrdθdϕ,<br />
dϕ = 2<br />
5 MR2 .<br />
un cilíndro sólido:<br />
<strong>de</strong> radio R y altura h, con respecto a su eje axial, calculando en coor<strong>de</strong>nadas<br />
cilíndricas,<br />
I =<br />
<br />
r 2 ⊥ρdV =<br />
R 2π h<br />
I = 1<br />
2 MR2 . (in<strong>de</strong>p <strong>de</strong> h?)<br />
0<br />
0<br />
15<br />
0<br />
0<br />
R ′2<br />
<br />
M<br />
πR2 <br />
R<br />
h<br />
′ dR ′ dϕdz,