Notas de F´ısica General Cursos propedeúticos INAOE
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i<strong>de</strong>ntificando a 〈H〉 con la energía <strong>de</strong>l sistema. Si el sistema está en un estado<br />
estacionario la energía se conserva. La versión estacionaria <strong>de</strong> la ecuación <strong>de</strong><br />
Schrödinger se escribe como una ecuación diferencial <strong>de</strong> valores propios,<br />
− ¯h2<br />
2m ∇2 φ + U(r)φ = Eφ. (4.22)<br />
Esta es la expresión más común para la ecuación <strong>de</strong> Schrödinger.<br />
Pozo <strong>de</strong> potencial<br />
El pozo <strong>de</strong> potencial sirve como un primer ejemplo <strong>de</strong> la cuantización <strong>de</strong><br />
la energía. El potencial está <strong>de</strong>finido <strong>de</strong> la forma<br />
⎧<br />
⎪⎨ +∞ para x < 0,<br />
U(x) = 0 para 0 ≤ x ≤ a,<br />
⎪⎩ +∞ para a < x,<br />
tenemos que φ = 0 fuera <strong>de</strong>l pozo <strong>de</strong> ancho a. Dentro <strong>de</strong>l pozo tenemos<br />
φ(x) = Ae ikx + Be −ikx ,<br />
con k = √ 2mE/¯h. Imponiendo φ(0) = φ(a) = 0 obtenemos<br />
φ(x) = 2iAn sen(knx), con kn = n π<br />
a ,<br />
siendo n entero. Esto a su vez impone una condición <strong>de</strong> cuantización <strong>de</strong><br />
energía,<br />
<br />
En =<br />
π 2 ¯h 2<br />
2ma 2<br />
El problema tiene un número infinito numerable <strong>de</strong> soluciones las cuales<br />
quedan especificadas por el valor <strong>de</strong> n, <strong>de</strong>nominado el número cuántico.<br />
Pared <strong>de</strong> potencial<br />
La pared <strong>de</strong> potencial ilustra el fenómeno puramente cuántico <strong>de</strong> efecto<br />
túnel, la posibilidad <strong>de</strong> pasar por un potencial a pesar <strong>de</strong> tener una energía<br />
menor a la <strong>de</strong>l mismo. La pared <strong>de</strong> potencial es <strong>de</strong> la forma<br />
⎧<br />
⎪⎨ 0 para x < −a/2 (I)<br />
U(x) = V para −a/2 ≤ x ≤ +a/2 (II) ,<br />
⎪⎩ 0 para x > +a/2 (III)<br />
49<br />
n 2 .