Notas de F´ısica General Cursos propedeúticos INAOE
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4.3. Formalismo <strong>de</strong> la mecánica cuántica<br />
4.3.1. El formalismo Hamiltoniano <strong>de</strong> la mecánica clásica<br />
El formalismo Hamiltoniano <strong>de</strong> la mecánica clásica <strong>de</strong>scribe el estado<br />
<strong>de</strong> un sistema a través <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas generalizadas, qi, y los momentos<br />
respectivos, pi, <strong>de</strong>finidos como<br />
pi ≡ ∂Ec<br />
, (4.8)<br />
∂ ˙qi<br />
siendo Ec la energía cinética. Así, tomando como ejemplo el movimiento <strong>de</strong><br />
una partícula <strong>de</strong>scrito en coor<strong>de</strong>nadas esféricas,<br />
tenemos<br />
Ec = 1<br />
2 m˙r2 + 1<br />
2 mr2 sin 2 θ ˙ϕ 2 + 1<br />
2 mr2 ˙ θ 2 , (4.9)<br />
pr = ∂Ec<br />
∂ ˙r = m˙r, pϕ = mr 2 sin 2 θ ˙ϕ, pθ = mr 2 ˙ θ. (4.10)<br />
Mientras que a la coor<strong>de</strong>nada lineal r le correspon<strong>de</strong> la componente radial <strong>de</strong>l<br />
momento lineal, a las coor<strong>de</strong>nadas angulares les correspon<strong>de</strong>n componentes<br />
<strong>de</strong>l momento angular.<br />
A partir <strong>de</strong> estas <strong>de</strong>finiciones se construye el Hamiltoniano, función <strong>de</strong><br />
coor<strong>de</strong>nadas y momentos (y en principio <strong>de</strong>l tiempo) dada por<br />
H(qi,pi,t) ≡ Ec(qi,pi) + U(qi,t). (4.11)<br />
El movimiento está dado por la ecuaciones <strong>de</strong> Hamilton<br />
˙qi = ∂H<br />
, ˙pi = −<br />
∂pi<br />
∂H<br />
. (4.12)<br />
∂qi<br />
Siguiendo esta receta, el movimiento <strong>de</strong> una partícula en coor<strong>de</strong>nadas esféricas<br />
se rige por el Hamiltoniano dado por<br />
H = p2r 2m +<br />
2mr2 sin2 θ + p2θ + U(r,ϕ,θ),<br />
2mr2 y las ecuaciones <strong>de</strong> Hamilton quedan como<br />
p 2 ϕ<br />
˙r = pr<br />
m , pθ<br />
θ ˙ =<br />
mr2, ˙ϕ =<br />
pϕ<br />
mr 2 sin 2 θ ,<br />
p<br />
˙pr =<br />
2 ϕ<br />
mr3 sin2 θ + p2 θ ∂U<br />
−<br />
mr3 ∂r , ˙pθ = p2ϕ cos θ<br />
mr2 sin3 ∂U<br />
−<br />
θ ∂θ , ˙pϕ = − ∂U<br />
∂ϕ .<br />
Estas ecuaciones son equivalentes a las que se obtienen <strong>de</strong> las leyes <strong>de</strong> Newton.<br />
En el caso <strong>de</strong> un potencial central, obtenemos la conservación <strong>de</strong>l momento<br />
angular, L = −ˆ θ pϕ/sin θ + ˆϕ pθ.<br />
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