MEMOIRE MAGISTER - Université Ferhat Abbas de Sétif
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Chapitre III : Elaboration <strong>de</strong>s échantillons et techniques <strong>de</strong> caractérisation utilisées<br />
courant est appliqué entre <strong>de</strong>ux points consécutifs (I 12 ) et la tension mesurée entre les <strong>de</strong>ux<br />
autres points (V 43 ) tel que la figure le montre.<br />
Fig.3.10. Schéma <strong>de</strong> mesure <strong>de</strong> la métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> Van <strong>de</strong>r Pauw<br />
La résistance carrée est alors donnée par :<br />
(3.5)<br />
Où : et et est un facteur <strong>de</strong> correction compris entre 0<br />
et 1.<br />
Il suffit ensuite d’utiliser l’équation (1) pour déterminer la résistivité.<br />
III.2.6. La mesure par effet Hall [52]<br />
Cette métho<strong>de</strong> est complémentaire à la métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> Van Der Pauw, elle permet <strong>de</strong><br />
mesurer directement la concentration <strong>de</strong>s porteurs <strong>de</strong> charge (N H ) et la mobilité .<br />
Le principe physique <strong>de</strong> base sur lequel repose l’effet Hall est la force <strong>de</strong> Lorentz.<br />
Quand un électron se déplace, sous l’effet d’un champ électrique, dans une direction<br />
perpendiculaire à un champ magnétique<br />
appliqué, il subit une force perpendiculaire au<br />
plan formé par sa trajectoire et<br />
. Pour un semiconducteur <strong>de</strong> type n, les porteurs <strong>de</strong> charge<br />
sont principalement <strong>de</strong>s électrons qui ont une <strong>de</strong>nsité N H . Prenons un semiconducteur <strong>de</strong><br />
forme rectangulaire, comme illustré à la Figure (3.11). Un courant I circule le long <strong>de</strong> l’axe x<br />
<strong>de</strong> droite à gauche, en la présence d’un champ magnétique<br />
orienté selon la direction z. Les<br />
électrons, subissant la force <strong>de</strong> Lorentz, s’écartent <strong>de</strong> la ligne <strong>de</strong> courant, selon la direction y.<br />
Cette dérive <strong>de</strong>s électrons provoque un excès <strong>de</strong> charges sur le côté <strong>de</strong> l’échantillon, induisant<br />
une chute <strong>de</strong> potentiel entre les <strong>de</strong>ux côtés <strong>de</strong> l’échantillon. Cette chute <strong>de</strong> potentiel est<br />
appelée la tension <strong>de</strong> Hall (V H ), et son amplitu<strong>de</strong> est donnée par l’équation (3.6):<br />
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