Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

5. Oscillations quantiques du côté sous-dopé du diagramme de phasesFigure 5.7 – Partie oscillatoire du couple magnétique en fonction de l’inverse du champmagnétique à différentes températures pour Y BCO 6.51 dans un réfrigérateur à dilution (a)et pour Y BCO 6.54 dans un cryostat 4 He.Le graphique 5.8 représente la variation de l’amplitude du pic principal de la transforméede Fourier en fonction de la température pour les deux échantillons. La dépendanceen température de l’amplitude des transformées de Fourier suit relativement bien la théorieLifshitz Kosevitch. Ces mesures permettent d’extraire la masse effective des quasiparticulesresponsables des oscillations quantiques. En effectuant une analyse dans plusieursgammes de champ magnétique, on trouve une masse effective de m ∗ = 1.76 ± 0.05 m 0 pourY Ba 2 Cu 3 O 6.51 et m ∗ = 1.54 ± 0.05 m 0 pour Y Ba 2 Cu 3 O 6.54 .Figure 5.8 – a) Amplitude renormalisée de la transformée de Fourier entre 40.33 T et 57.5 T(B moy = 47.41 T) dans Y Ba 2 Cu 3 O 6.51 . b) Amplitude renormalisée de la transformée deFourier entre 40 T et 56 T (B moy = 46.67 T) dans Y Ba 2 Cu 3 O 6.54 . Les lignes correspondentà la théorie Lifshitz Kosevitch pour des masses effective de m ∗ = 1.76 m 0 pour Y BCO 6.51et m ∗ = 1.54 m 0 pour Y BCO 6.54 .86