Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

2. Introduction aux supraconducteurs à haute température critique :2.3.4 Le coté sur-dopé : Un liquide de FermiFigure 2.20 – Spectre d’ARPES à T = 10 K dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ à p = 0.26 [80].Au delà du dopage optimal, la température critique diminue et tend vers zéro autour dep = 0.3 dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ . La chaleur spécifique électronique est constante sur une largegamme de température dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ sur-dopé [81] comme dans le cas d’un liquidede Fermi. Les quasiparticules de ce composé obéissent à la loi de Wiedmann-Franz [82], unesignature robuste d’un liquide de Fermi. Dans le cas très sur-dopé la résistivité intraplanaireρ (a,b) varie de manière quadratique en fonction de la température [83]. L’AMRO (AngularMagnetoResistance Oscillations) [84] et l’ARPES [80] ont révélé une surface de Fermiconstituée d’un large cylindre quasi-2D de trou dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ (fig. 2.20).Ces mesuressont en accords avec les calculs de structure de bandes [85, 86].Le transport le long de l’axe c suit également une loi en T 2 à fort dopage [87]. Desdéviations à cette loi apparaissent quand on diminue le dopage. Ces mesures indiquent quele transport est métallique le long de l’axe c du côté sur-dopé.Ces différentes mesures sont de forts indices d’un liquide de Fermi, cependant plus le dopagedu composé se rapproche de celui du dopé optimum, plus ρ (a,b) s’écarte de la dépendancequadratique en température (fig. 2.21). Une maniére de prendre en compte cette déviationest de rajouter une composante linéaire à la résistivité ρ (a,b) = ρ 0 + βT 2 + αT [82]. Dansce cas, le terme additionnel pourrait être assimilé à l’effet des fluctuations dû à la présenced’un point quantique critique caché par le dôme supraconducteur [88].30