Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

6. Evolution de la surface de Fermi en fonction du dopage :Figure 6.15 – Structure de bandes de YBa 2 Cu 4 O 8 [150].Les calculs de bande ne sont donc pas adaptés pour décrire les oscillations quantiqueset le changement de signe de l’effet Hall et du pouvoir thermoélectrique observés dansles supraconducteurs à haute température critique du côté sous-dopé du diagramme dephases. Si les mesures d’oscillations quantiques sondent directement la surface de Fermiprovenant des états électroniques des plans CuO 2 , alors l’état fondamental d’YBa 2 Cu 4 O 8 etde YBa 2 Cu 3 O 6.5 ne correspond pas à ces calculs. Par contre dans le cas des sur-dopés,les calculs de bande sont adaptés pour décrire ces systèmes. Il existe donc une différencefondamentale entre la physique des cuprates sous-dopé et sur-dopé.6.5 Prédictions de la topologie de la surface de Fermi descuprates sous-dopés :6.5.1 Isolant de Mott dopé :Lorsque l’on croise T ∗ , les mesures d’ARPES révèlent une apparente destruction de lasurface de Fermi dans les régions antinodales. La surface de Fermi est alors constituée de4 arcs situés aux noeuds du paramètre supraconducteur d x 2 −y2. La longueur de ces arcsdiminue à la fois avec la température et le dopage. Des mesures ont été effectuées dansNaCCOC [51], Bi 2 Sr 2−x La x CuO 6+δ [52] et La 2−x Sr x CuO 4 [53]. Dans YBa 2 Cu 3 O 6+δ , lesmesures d’ARPES sont plus délicates. En effet, le cristal se clive entre les chaînes CuO etles plans BaO ce qui induit une réorganisation des charges et une polarisation de la surface.Le dopage de la surface devient sur-dopé et ne correspond donc plus au dopage du volume[175]. Hossain et al. ont proposé de contrôler le dopage de la surface en y adsorbant desatomes de potassium [175]. Ils arrivent alors à retrouver une surface de Fermi constituée de4 arcs comme pour les autres cuprates.114