Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

2. Introduction aux supraconducteurs à haute température critique :2.3.2 La phase pseudogap :Des mesures de résonance magnétique nucléaire (RMN) en 1989 [38, 39] ont mis enévidence une anomalie quand on croise T ∗ du côté sous dopé du diagramme de phases. Latechnique de RMN permet de sonder les excitations de spin. Dans un métal, les mesuresdu temps de relaxation (T 1 T ) (proportionnel à la susceptibilité) sont indépendantes de latempérature. En effet dans un métal, la susceptibilité magnétique peut être décrite par lasusceptibilité de Pauli (eq. 1.7). La susceptibilité magnétique est alors directement reliée à ladensité d’état électronique qui ne varie pas dans un métal, dans la gamme de température oùl’on travaille (E F ∼ 12000 K). Ce comportement est appelé comportement de Korringa. Legraphique montre les mesures de ((T 1 T ) −1 ) dans YBa 2 Cu 3 O 6+δ sous-dopé et dopé optimum.Figure 2.7 – Mesures de (T 1 T ) −1 des atomes de cuivre en fonction de la température dansYBa 2 Cu 3 O 6.95 (carrés) et YBa 2 Cu 3 O 6.64 (cercles) d’après [39].Dans YBa 2 Cu 3 O 6+δ sous-dopé (fig. 2.7), la mesure de (T 1 T ) −1 passe par un maximumà T ∗ et diminue ensuite avec la température. L’amplitude de (T 1 T ) −1 diminue de prés de80% entre T ∗ et T c du côté sous-dopé. L’apparition du pseudogap est aussi marquée dansles mesures de Knight-Shift [38]. Cette perte de signal suggère, dans un cas simple, unediminution de la densité de porteurs qui peut être attribuée à l’ouverture d’un gap dans lesexcitations de spin. La température associée à l’ouverture du pseudogap diminue quand onaugmente le dopage et rejoint le dôme supraconducteur vers le dopage optimum.20