Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

4. Oscillations quantiques dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ sur-dopés1.00Amplitude (a.u.)0.750.500.25Partie oscillatoire (a.u.)0.0180.0201/B (T -1 )0.000 10 20 30 40F (kT)Figure 4.3 – Transformée de Fourier de la partie oscillatoire du signal entre 48 T et 59 T àT = 0.6 K. L’encart montre la partie oscillatoire du signal en fonction de l’inverse du champmagnétique.On soustrait une monotone au signal pour ne faire apparaître que la partie oscillatoire(encart fig.4.3). On fait ensuite une transformée de Fourier de ce signal (fig. 4.3). La transforméede Fourier montre un seul pic à une fréquence extrêmement rapide de 18.1 kT.La fréquence des oscillations de Haas-van Alphen est reliée à l’aire de la surface de Fermiperpendiculaire au champ via la relation d’Onsager. Une fréquence de F= 18100 ± 50T correspond a une aire de 172.8 ± 0.5 nm −2 soit 65 % de la première zone de Brillouin2π(S 1ZB = (0.38637 nm )2 ). Si on suppose une surface de Fermi cylindrique, l’aire mesuréeéquivaut à un k F moyen de 7.42±0.05 nm −1 . Dans le cas d’un liquide de Fermi, le théorèmede Luttinger à 2D permet de déduire la densité de porteur à partir de l’aire de la surface deFermi. Le nombre de porteur par atome de cuivre est défini par :n = 2 ASF espace des kS 1ZB(4.1)La densité de porteur déduites des mesures de Haas-van Alphen est donc n = 1.3 soit1 + p porteurs par atome de cuivre.66