Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

Comparaison avec d’autres types de mesures :4.4 Comparaison avec d’autres types de mesures :4.4.1 Oscillation de la magnétorésistance dépendante de l’angle :Le signal de magnétorésistance d’un métal est dû aux quasiparticules issues de la surfacede Fermi perpendiculaire au champ magnétique appliqué. Si on fait varier l’orientation duchamp magnétique, la trajectoire des porteurs varie sur la surface de Fermi. Dans le casd’un métal présentant une surface de Fermi bidimensionnelle avec un gondolement (i.e. desinteractions transverses non négligeables), la magnétorésistance va osciller en fonction durapport de surface entre les deux surfaces de Fermi extrémales (fig. 4.9).ck F tanθ = π(n − 1 4 ) (4.5)où c est la distance entre deux plan conducteurs et n ɛ N. Pour des valeurs particulièresde θ, (eq. 4.5) la surface de Fermi ne présente qu’un seul extremum.Figure 4.9 – Schéma d’une surface de Fermi présentant un gondolement [127].La dégénérescence des niveaux de Landau est alors plus importante. L’amplitude desoscillations quantiques et la magnétorésistance passe par un maximum. Ces angles particulierssont appelés angles de Yamaji [127]. Cet effet appelé oscillation angulaire de lamagnétorésistance (AMRO) fut mesuré pour la première fois dans des matériaux organiques[128]. Ce type de mesure permet de déduire le vecteur d’onde au niveau de Fermi k F . Desmesures d’AMRO à T = 4.2 K et H = 45 T dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ (T c = 20 K) [84] ont misen évidence une surface de Fermi quasi-bidimensionnelle dont la surface correspond à 62%(k F = 7.35 ± 0.1 nm −1 ) de la première zone de Brillouin. Ces mesures reflètent que le transportest cohérent le long de l’axe c à cette température. La figure 4.10 est une représentationschématique du gondolement déduit des mesures d’AMRO.73