Tl2Ba2CuO6+Î´ - Laboratoire National des Champs MagnÃ©tiques ...

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5. Oscillations quantiques du côté sous-dopé du diagramme de phases5.4 Oscillations quantiques dans YBa 2 Cu 4 O 8 :Le dopage auquel correspond les échantillons de YBa 2 Cu 4 O 8 par rapport à ceux deYBa 2 Cu 3 O 6+δ est difficile à déterminer. En effet, cet échantillon est stoechiométrique et onne peut pas en faire varier le dopage. Des mesures de pouvoir thermoélectrique le long del’axe ⃗a [145] suggérerait un dopage autour de p = 0.125. Cette valeur correspond au dopagedans YBa 2 Cu 3 O 6.67 . Par contre si on compare la température critique et T ∗ aux échantillonsde YBa 2 Cu 3 O 6+δ , le dopage est plutôt situé autour de p = 0.14 [57].2couple magnétique (a. u.)100.000-0.00545 50 550 20 40 60B(T)Figure 5.13 – Couple magnétique en fonction du champ magnétique à T = 600 mK. L’encartest un zoom sur la partie haut champ.Nous avons effectué des mesures de couple magnétique sous champ magnétique pulséau LNCMI dans un réfrigérateur à dilution (fig. 5.13). La figure 5.13 montre l’apparition àfort champ d’oscillations quantiques de très faible amplitude, du même ordre de grandeurque les oscillations quantiques dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ . A fort champ et à une température deT = 600 mK, on détecte seulement trois oscillations et demi. L’amplitude des oscillationsest trop faible pour extraire une masse effective.L’encart de la figure 5.14 représente la partie oscillatoire du couple magnétique moyennéesur cinq tirs. La transformée de Fourier est constituée d’un seul pic à une fréquence deF = 620 ± 30 T ce qui correspond à une aire de 6.3 ± 0.28 nm −2 , soit 2.4% de la premièrezone de Brillouin.90
Oscillations quantiques dans YBa 2 Cu 4 O 8 :Amplitude (a.u.)oscillatory torque (a.u.)0.018 0.020 0.0221/B(T -1 )0 1000 2000F(T)Figure 5.14 – Transformée de Fourier de la partie oscillatoire du signal à T = 600 mK entreB min = 43 T et B max = 57.5 T. Encart : partie oscillatoire du signal.Des mesures de l’effet Shubnikov-de Haas dans ce composé ont été effectuées à Toulouseau LNCMI [146] et au NHMFL à Los Alamos [145]. Les premiers ont effectué des mesuresclassiques de magnétorésistance et de l’effect Hall jusqu’a B = 61 T et T = 1.5 K. Lesseconds ont utilisé une méthode de mesure sans contact basée sur l’oscillation d’une diodetunnel (T DO). La mesure a été effectué dans un cryostat 3 He (T = 500 mK) et jusqu’à unchamp de 85 T.Figure 5.15 – Parties oscillatoires à différentes températures mesurées (a) au LNCMI [146]et (b) au NHMFL [145].91
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RésuméCe travail de thèse est ba
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RemerciementsDurant cette thèse, j
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Je tiens à remercier ma famille, s
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Introduction généraleIntroduction
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Table des matièresTable des matiè
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2. Introduction aux supraconducteur
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