Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

4. Oscillations quantiques dans Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ sur-dopésHaas-van Alphen est de l’ordre de :Le rayon de l’orbite cyclotron à 55 T est :l = v F τ = k Fτ ∼ 320 Ȧ (4.3)m∗ r c = v Fw c= 88.5 nm (4.4)Dans l’espace réel, la taille des orbites cyclotrons est donc l oc = 556 nm. A 55T, le libreparcours moyen est donc inférieur à la circonférence de l’orbite cyclotron et w c τ = 0.33 enmoyenne. La quasiparticule est donc diffusée avant d’avoir parcouru une orbite entière et ilest alors inhabituel d’observer des effets quantiques dans ces conditions (w c τ < 1). Cependant,des oscillations quantiques ont déjà été observées dans des matériaux organiques pourdes valeurs de w c τ ∼ 0.3 [126].En parallèle, des oscillations quantiques de la magnétorésistance transverse ont été observéesdans un autre échantillon de Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ dans un cryostat hélium [126].Les fréquences des oscillations quantiques mesurées dans les deux échantillons sont identiques,le dopage est donc le même. La masse effective déduite des mesures de transportest de m ∗ = 4.1 ± 1 m 0 Au vu de la faible l’amplitude des oscillations et des difficultés demesure, il est logique d’attribuer cette différence de masse effective entre les deux mesuresà des incertitudes de mesures et à la faible gamme de température explorée. Suite à cesobservations, des mesures complémentaires ont été effectuées par le groupe de A. Carringtonà Tallahassee dans une plus grande gamme de température. Ils ont ainsi pu déterminerplus précisément la masse effective des quasipaticules qui est m ∗ = 5.6 ± 0.2 m 0 . Le tableauci-dessous permet de résumer les grandeurs déduites des oscillations de Haas-van Alphen.Grandeursde Haas-van AlphenF (T)18.1 ± 0.05 kTA k172.6 ± 0.5 nm −2n(porteur/atome de Cuivre) 1.30m ∗ (m 0 ) m ∗ = 5.79 ± 0.65 m 0T D (K) 5.85l (Ȧ) 32072