Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

Calculs de structure de bandes :Figure 6.14 – Surface de Fermi tridimensionnelle de YBa 2 Cu 3 O 6.5 pour deux décalagesdifférents de la surface de Fermi [150]. La couleur indique le caractère des bandes. C pourchaîne et P pour plan.Les surfaces de Fermi déduites des calculs de bande dont le niveau de Fermi est décaléde ∆E F = ±20 meV sont montrées sur la figure 6.14. Un décalage de ∆E F ± −20 meVpermet donc d’ajuster la taille de la poche avec celle mesurée. Cependant, le gondolementou la masse effective ne sont pas en accords avec ceux mesurés. Si les oscillations quantiquesmesurées sont dues à cette poche, il reste deux autres fréquences autour de 4000 Tet 3500 T [150] dues aux plans CuO 2 à détecter. La surface de Fermi prédite par les calculsde bandes est constituée uniquement de poches de trou ce qui est incompatible avec lesmesures d’effet Hall et de pouvoir thermoélectrique (chap. 6.3.2). De plus, les mesures detransport dans YBa 2 Cu 3 O 6.5 indiquent que les chaînes ont un comportement isolant à bassetempérature [13]. Il parait donc peut probable que la poche détectée soit liée aux chaines.Il est donc difficile de réconcilier les mesures d’oscillations quantiques et d’effet Hall dansYBa 2 Cu 3 O 6+δ avec les calculs de structures de bandes.La situation est sans appel dans YBa 2 Cu 4 O 8 dont la structure de bandes [150] estreprésentée sur la figure 6.15. En effet, le décalage pour faire apparaître une poche correspondantà la surface de Fermi mesurée est maintenant de ∆E F = −400 meV. Un teldécalage du niveau de Fermi pour s’accorder aux expériences nous amène à conclure que lescalculs de structure de bande ne sont pas adaptés dans le cas de YBa 2 Cu 4 O 8 .113