Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

Analogie avec les cuprates dopés aux électrons :Les mesures d’effet Hall montrent un changement de signe autour de x = 0.16 (fig. 6.26)dans P r 2−x Ce x CuO 4−δ [197]. L’effet Hall passe de négatif à positif quand on augmente ledopage. Cette mesure met en évidence la présence de poches de trous et d’électrons avecdes mobilités différentes dans ces composés.Figure 6.27 – Surface de Fermi prédite pour un dopage de x = 0.15 en fonction de ∆ SDW[198]. Trait pointillé ∆ SDW = 0 eV, trait fin ∆ SDW = 0.2 eV, trait épais ∆ SDW = 0.4 eV.Un scénario basé sur une reconstruction de la surface de Fermi due à une onde densitéde spin au vecteur d’onde antiferromagnétique est susceptible d’expliquer l’évolutionde la surface de Fermi en fonction du dopage [198, 199]. La surface de Fermi calculée enchamp moyen pour différentes amplitudes du gap de l’onde de densité de spin (∆ SDW ) estreprésentée sur la figure 6.27. A dopage faible, ∆ SDW est grand et la surface de Fermi estconstituée d’une poche d’électron centrée en M(π, 0). Proche du dopage optimal, ∆ SDW adiminué et la surface de Fermi est constituée de poches de trous et d’électrons. Au dessusdu dopage critique, l’onde de densité de spin antiferromagnétique n’existe plus (∆ SDW =0)et la surface de Fermi est constituée d’une large poche de trou centrée en X(π, π).Figure 6.28 – Mesures d’ARPES dans Nd 2−x Ce x CuO 4 à différents dopages [199].125