Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

6. Evolution de la surface de Fermi en fonction du dopage :6.4.2 Cas de YBa 2 Cu 3 O 6+δ et YBa 2 Cu 4 O 8 :Les calculs de structure de bandes dans YBa 2 Cu 3 O 6.5 ont été effectués par différentsgroupes [150, 151, 172] avec différentes techniques. Les résultats obtenus sont en bon accord.Dans YBa 2 Cu 3 O 6.5 la cellule unité est doublée le long de l’axe ⃗a due à l’alternance dechaînes CuO pleines et vides. La figure 6.13 représente la structure de bandes prédite pourYBa 2 Cu 3 O 6.5 [151].Figure 6.13 – Structure de bande de YBa 2 Cu 3 O 6.5 d’après [151].Les calculs de structure de bandes prédisent la présence d’une bande 1D provenant deschaînes CuO, de deux grandes poches cylindriques de trou et d’une petite poche cylindriquede trou centré en (0, π). Les grandes poches sont scindées en deux, l’une associée à unebande liante et l’autre à une bande antiliante séparée de ∆E ∼ 200 meV. Ce phénomène,appelé bilayer splitting, est causé par la présence de 2 plans CuO 2 par maille élémentaire.Les mesures d’oscillations quantiques ont révélé l’existence d’une petite poche recouvrant2% de la première zone de Brillouin au niveau de Fermi qui pourrait correspondre à lapetite poche centrée en (0, π). Elle correspond à un recouvrement entre les chaînes CuOvia les oxygènes des plans BaO. Pour faire correspondre son aire à celle mesurée, on peutdécaler légèrement le niveau de Fermi. Décaler le niveau de Fermi des calculs de bandes pourreproduire la structure électronique observée expérimentalement est un procédé courant. Parexemple pour reproduire la surface de Fermi déduite des oscillations quantiques, le niveaude Fermi doit être décalé de 40 meV dans SrRu 2 O 4 [173] et de 100 meV dans MgB 2 [174] .112