Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

Oscillations quantiques dans YBa 2 Cu 3 O 6.51 et YBa 2 Cu 3 O 6.54 :La figure 5.11 montre a) des mesures d’aimantation, b) d’effet Hall et c) de magnétotransporttransverse (I//a, b, B//c). Pour les expériences de transport, le champ irréversible (B irr ∼30 T) correspond au champ où la résistance devient finie. On entre alors dans un régimede ”flux flow” où une tension électrique est induite par le mouvement du réseau de vortex(eq. 2.2). Aux plus basses températures, on mesure 5 oscillations de la résistance de Hall(R xy ), cinq oscillations de la magnétorésistance R xx et huit oscillations de l’aimantation.Le déphasage entre les oscillations quantiques de R xx et de R xy est de π. C’est ce qui estattendu dans le cas d’une poche de quasiparticules de type électron car R xy est sensibleau signe des porteurs de charges. Le déphasage entre les mesures de Haas-van Alphen etShubnikov-de Haas est de π 2. C’est ce qui est attendu dans le cas de la théorie Lifshitz Kosevitchstandard [25] et est une indication de la validité de cette approche.Les transformées de Fourier montrent un maximum autour de F = 530 ± 20 T pour lestrois types de mesures. La surface de Fermi déduites est donc la même pour les oscillationsdHvA et Shubnikov-de Haas.-42.1ln(A/T)-6m * (m 0)1.81.540 45 50B(T)-8dHvASdH0 2 4 6T(K)Figure 5.12 – Logarithme de l’amplitude de la transformée de Fourier divisée par latempérature pour les mesures Shubnikov-de Haas (triangle) et dHvA (carrés) entre 47.4 T et51.7 T en fonction de la température pour Y Ba 2 Cu 3 O 6.51 . L’encart représente la variationde la masse effective en fonction du champ magnétique.La figure 5.12 permet de comparer la dépendance en température de l’amplitude desoscillations quantiques pour l’effet de Haas-van Alphen et Shubnikov-de Haas. La théorieLifshitz Kosevitch permet de bien reproduire le comportement des oscillations quantiquesen fonction de la température pour les deux techniques de mesure. La masse effective desquasiparticules responsables des oscillations quantiques est de m ∗ = 1.8 ± 0.1m 0 . L’encartde la figure 5.12 montre la masse effective déduite des mesures de Haas-van Alphen etShubnikov-de Haas pour différentes gammes de champ. A la résolution expérimentale près,la masse effective reste constante en fonction du champ.La surface de Fermi et la masse effective cyclotron déduites des mesures d’aimantation, dela magnétorésistance et de l’effet Hall sont en très bon accord.89