Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

5. Oscillations quantiques du côté sous-dopé du diagramme de phaseshaute température, la structure cristalline du composé va changer en YBa 2 Cu 3 O 6+δ [140]. Cecomposé ne présente pas de désordre dû à des substitutions ou à des absences d’oxygène maispeut, néanmoins, présenter des phases parasites de YBa 2 Cu 3 O 6+δ . Les cristaux YBa 2 Cu 4 O 8 ontété synthétisés par N. Hussey et S. Adachi du Superconducting Research Laboratory à Tokyo.Ils ont utilisé la méthode de self-flux sous haute pression dans des creusets de Y 2 O 3 .5.3 Oscillations quantiques dans YBa 2 Cu 3 O 6.51 etYBa 2 Cu 3 O 6.54 :5.3.1 Effet de Haas-van Alphen :Nous avons mesuré l’effet de Haas-van Alphen dans plusieurs cristaux à dopage trèsproches Y Ba 2 Cu 3 O 6.51 (Y BCO6.51) et Y Ba 2 Cu 3 O 6.54 (Y BCO6.54).Le graphique (5.5) présente une mesure du couple magnétique pour chaque échantillon à laplus basse température atteinte. L’angle entre l’axe c des cristaux et le champ magnétiqueest typiquement de quelques degrés.Figure 5.5 – Couple magnétique en fonction du champ magnétique à T = 600 ± 200 mKpour Y Ba 2 Cu 3 O 6.51 (a) et Y Ba 2 Cu 3 O 6.54 (b). Les encarts sont des zooms sur la partie hautchamp, la ligne rouge représente la monotone soustraite au signal pour extraire la partieoscillatoire.Le signal devient réversible au dessus d’un champ critique appelé B irr (chap. 2). En dessousde B irr , des sauts très rapides de l’aimantation apparaissent [141]. Ce phénomène est dûà la réorganisation du flux magnétique rentrant dans l’échantillon [142]. Dans l’état solide devortex (B < B irr ), les défauts cristallins fixent le réseau de vortex dans chaque plan CuO 2 .Une variation de champ crée une accumulation de vortex à la surface induisant ainsi un gradientde champ magnétique dans l’échantillon. Ce gradient de champ induit un courant desurface (⃗▽∧ ⃗ B = µ 0⃗ Jc ). Un chauffage dû au mouvement de vortex apparaît alors. La densitésuperfluide locale est alors réduite. Cette réduction de densité superfluide induit un chauffagelocal augmentant ainsi l’ampleur du phénomène. En l’absence de couplage thermiqueeffectif, cette chaleur n’est pas dissipée suffisamment rapidement pour empêcher certainesrégions de l’échantillon de redevenir métallique (à très basse température la résistance de84