Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

2. Introduction aux supraconducteurs à haute température critique :Figure 2.17 – Énergie renormalisé par l’énergie de superéchange en fonction du vecteurd’onde dans l’espace réciproque pour différents composés d’après [68].La figure 2.17 présente la dispersion des excitations magnétiques en fonction de l’énergieet de la direction k dans l’espace réciproque pour YBa 2 Cu 3 O 6+δ et La 2−x Sr x CuO 4 . Cettedispersion en forme de sablier, selon Tranquada est générique, au moins pour les composésYBa 2 Cu 3 O 6+δ , La 2−x Sr x CuO 4 , La 2−x Ba x CuO 4 [65]. Cette dispersion se caractérise parune réponse incommensurée à basse énergie. L’incommensurabilité δ diminue à mesure quel’énergie augmente, jusqu’à devenir nulle (la réponse est commensurée) à E c . Pour de plushautes énergies, la réponse est de nouveau incommensurée, avec une dispersion linéaire relativementsimilaire à la dispersion du composé parent associée à une onde de spin [69].Cette ”universalité” a été mise à mal par de récentes mesures effectuée dans des mono cristauxde haute qualité (démaclés) de YBa 2 Cu 3 O 6.6 [70]. En effet, la dispersion des excitationsmagnétiques montre une anisotropie entre l’axe a et l’axe b.Figure 2.18 – Énergie de la résonance en fonction du dopage dans YBa 2Cu 3 O 6+δBi 2 Sr 2 CaCu 2 O 8+δ [71].et28