Tl2Ba2CuO6+δ - Laboratoire National des Champs Magnétiques ...

Approches théoriques susceptibles de décrire le diagramme de phases :A T c , les excitations de charge deviennent cohérentes et le composé devient supraconducteur.Les mesures de chaleur spécifique [43] et de susceptibilité [38] ne mettent pas enévidence de séparation spin charge dans les cuprates.Figure 2.25 – Diagramme de phases dans un scénario ordre en compétition : T ∗ marquel’apparition d’une phase en compétition avec la supraconductivité.La seconde classe de scénario stipule que la phase pseudogap est une phase ordonnée encompétition avec la supraconductivité dont le paramètre d’ordre reste encore à déterminer(fig. 2.25). En dopant l’isolant de Mott, l’ordre antiferromagnétique est détruit à faible dopage.A beaucoup plus fort dopage le composé se comporte comme un liquide de Fermi.Entre les deux, une phase caractérisée par une perte de densité de porteur apparait à T ∗ .La ligne marquant T ∗ se prolonge alors jusqu’à un point quantique critique qui marqueune transition entre une phase ordonnée (à gauche) et un liquide de Fermi. Le pseudogapmarquerait alors l’apparition d’une phase ordonnée et T ∗ un changement de phase thermodynamiqueavec une brisure de symétrie. Dans ce scénario, la phase supraconductrices’appuierait sur les fortes fluctuations quantiques autour de ce point quantique critique.Nous allons brièvement passer en revue les différents ordres proposés.T ∗ peut marquer l’apparition d’une onde de densité de symétrie d (d-DW)(fig. 2.26) commel’ont suggéré Laughlin et Chakravarty [96]. Cet ordre est induit par un courant de plaquette.Dans ce cas, le paramètre d’ordre brise les symétries de rotation et de translation et resteinvariant par combinaison des deux. La symétrie par renversement du temps n’est brisée quedans le cas où le moment magnétique est différent suivant les directions up et down. Cesdeux types d’ordre induisent une reconstruction de la surface de fermi au vecteur d’ondeQ = (π, π). Le vecteur d’onde caractérisant ces ordres peut être décalé de δ. Dans ce cas ontparle de vecteur d’onde incommensuré Q = (π + δ, π). Des mesures de neutrons ont mis enévidence un pic élastique d’excitation magnétique incommensuré dans YBa 2 Cu 3 O 6.45 [78]mais pas dans YBa 2 Cu 3 O 6.5 [77] ni dans YBa 2 Cu 3 O 6.6 [97].Varma a proposé un modèle basé sur des courants orbitaux [47] entre les sites oxygènes etles cuivres (fig. 2.26). Chaque cellule unité est alors divisée en quatres plaquettes où circuledes courants orbitaux dans des directions alternativements opposées. Ce type d’ordre brisela symétrie par renversement du temps et par rotation mais pas celle par translation. Des35