DIPLOMAMUNKA Matus Péter - MTA SzFKI
DIPLOMAMUNKA Matus Péter - MTA SzFKI
DIPLOMAMUNKA Matus Péter - MTA SzFKI
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
5.2 Az NMR spektrum<br />
5.2.1 Impulzus-sorozat<br />
Az NMR spektrumot a fémes fázisban egy π2-es impulzust követő szabad precessziós<br />
jel Fourier-transzformációjával kaptuk meg. Szobahőmérsékleten a FID hossza kb. 750-<br />
800 µs, így a spektrométer holtideje, ami kb. 30 µs, nem okoz lényeges hibát a spektrum<br />
meghatározásában. Ellenben a TSH fázisban a jel lényegesen kiszélesedik a frekvenciatartományban,<br />
következésképpen a FID sokkal rövidebb lesz (50-100 µs), így a holtidő<br />
miatti hiba már nem hanyagolható el, mert jelentősen befolyásolja a spektrum alakját.<br />
Ezért, hogy ezt a problémát kiküszöböljük spin-echo impulzus-sorozatot (π2 τ π)<br />
alkalmaztunk. A 90 Æ ill. a 180 Æ -os impulzus hosszát úgy határoztuk meg, hogy néztük, milyen<br />
impulzushossznál maximális a kapott jel. Az impulzusok hosszúságát és amplitudóját<br />
szobahőmérsékleten kalibráltuk. A használt 8 V amplitudójú rádiófrekvenciás impulzusok<br />
közül a FID jel 2,8 µs hosszúság esetén volt a legnagyobb (lásd 5.2 ábra), így ezt használtuk<br />
π2-es impulzusként. A spin-echo mérésekor a két, egymást követő impulzus között<br />
1 ms volt a késleltetés (τ), hogy a két impulzus között eltelt idő mindenképpen nagyobb<br />
legyen a FID hosszánál. A második impulzus hossza 4,6 µs-nál volt a legnagyobb (5.3<br />
ábra), így ezt az értéket állítottuk be kísérleteinkben. Ennél az impulzushossznál még a<br />
legszélesebb vonal esetén is besugároztuk az egész spektrumot, mert a 4,6 µs-os impulzushoz<br />
kb. 200 kHz-es frekvencia-ablak tartozik, esetünkben pedig a legszélesebb vonal<br />
20 kHz volt.<br />
Az összes elvégzett kísérletben CYCLOPS alapvonal-korrigálást alkalmaztunk, melyben<br />
a detektálás fázisát az (5.1) táblázatnak megfelelően változtattuk (X 0 Æ ) a jel valós<br />
és képzetes részében egyaránt. Ez jelentős zajszűrést tett lehetővé, így használatával<br />
pontosabb jelalakot kaptunk azonos átlagolás mellett, mint nélküle vagy más, egyszerűbb<br />
alapvonal korrigálási módszer (pl. DC CORRECT) használatával.<br />
Lépés Valós rész Képzetes rész<br />
1. +X +Y<br />
2. -X -Y<br />
3. +Y -X<br />
4. -Y +X<br />
5.1 táblázat. CYCLOPS alapvonal-korrigálás<br />
5.2.2 A spektrum szögfüggése szobahőmérsékleten<br />
A spektrumvonalak azonosítását a szobahőmérsékleti spektrum mágneses tér irányától<br />
való függésének mérésével végeztük, amely az irodalomból jól ismert. Az (5.4) ábrán<br />
mutatjuk az Rb(1) és Rb(2) centrális átmenetének szögfüggését 4,7 T mágneses térben<br />
a [31] hivatkozás alapján. A vízszintes tengelyen feltüntetett szög megegyezik az (5.1)<br />
ábrán bevezetett Θ szöggel. Az (5.5) ábrán látható az általunk Rb(2) centrális átmenetként<br />
azonosított jel szögfüggése 1,94 T mágneses térben. Míg az általunk mért szögfüggés<br />
(minimumok és maximumok helye) jól egyezik az irodalmi adatokkal, az eltolódás<br />
32