(t). - ELARTU

More documents

Recommendations

Info

півциклу навантажування розташовувати на тій же кривій для даногопівциклу навантажування.Опір пружно-пластичному деформуванню від пiвциклу до пiвциклу можебути або більшим або меншим від опору в першому чи деякому попередньомупiвциклi. У першому випадку маємо циклічне зміцнення, в другому – циклічнезнемiцнення матеріалу.Загалом, для мякого режиму навантаження, у разi циклiчногознемiцнення зi збiльшенням кiлькостi пiвциклiв навантаженнянакопичена сумарна деформацiя збiльшується, а в матерiалах iзциклiчним змiцненням пружнопластична деформацiя зменшується.У випадку жорсткого навантаження накопичення пластичної деформацiїнеможливе. Для матеріалів якi циклiчно змiцнюються, жорстке навантаженнясупроводжується збiльшенням розмаху ∆σ напружень пiвциклу. Циклiчнезнемiцнення означає зменшення величини ∆σ.Циклiчне змiцнення властиве передусiм м’яким у первісному станiматерiалам, зокрема незагартованiй та деяким аустенiтним сталям, мiдi, α-латунi. Високомiцнi у первісному станi матерiали переважно характеризуютьсяциклiчним знемiцненням. У металах, пiд час деформування яких розтягомутворюються лiнiї Чернова –Людерса та зуб текучості, як i в більшості іншихматеріалів, чергуються явища циклічного змiцнення, стабiлiзацiї тазнемiцнення. Наприклад, у високомiцної сталi Х15Н35ВЗТ приблизно перших200 циклiв відбувається знемiцнення, пiсля чого аж до руйнуванняспостерiгається циклiчна стабiлiзацiя. М’яка сталь Х18Н9Т спочатку циклiчнозмiцнюється, а пiсля перiоду стабiлiзацiї переходить до циклiчногознемiцнення.( k )Пiсля перших 2–10 пiвциклiв ширину петлi δ можна отримати з виразу( k ) ( 1) δ = δ F( k), (5.23)де для циклiчно стабiльного матерiалуF(k)=1, (5.24)для матерiалу, що циклiчно знемiцнюєтьсяF(k)=exp(β(k-1)), (5.25)для матерiалу, який циклiчно змiцнюється.F(k)=k -α . (5.26)Величини α, β що визначають iнтенсивнiсть змiни ширини петлi зi змiноюкiлькостi пiвциклiв, великою мiрою залежать вiд величини пластичноїдеформацiї, досягнутої в нульовому пiвциклi.59
За вiдсутностi надiйних експериментальних даних визначити тип циклiчноїповедiнки матерiалу з досить великою вiрогiднiстю можна за критерієм,запропонованим С.Менсоном (1963), згiдно з яким у разi симетричногоциклiчного м’якого навантаження матерiал змiцнюється, якщо σ В /σ 0,2 >1,4 ізнемiцнюється у випадку коли σ В /σ 0,2
Page 9 and 10: Хоча вище описані р
Page 11 and 12: 1.3.5. Роль зварюванн
Page 13: опромінення.Цикліч
Page 16 and 17: ЛЕКЦІЯ 2ОСНОВИ ТЕОР
Page 18 and 19: відповідно: u - прое
Page 20 and 21: 1σcр ( σxσyσz )3= + + - сер
Page 22 and 23: - октаедричний зсув
Page 24 and 25: 2.4. Дослідження нап
Page 26 and 27: Найбільше і наймен
Page 28 and 29: розглядаються напр
Page 30 and 31: 2.7. Геометричні рів
Page 32 and 33: де G = E / 2(1 + µ )Закон (
Page 34 and 35: Половинне значення
Page 36 and 37: k∑ = 3k = 1P = σ l ( i = 1,2,3).
Page 38 and 39: формація за руйнув
Page 40: σσα2σТα 1σТаeбeРис.3.3
Page 44 and 45: впорядкування виді
Page 46 and 47: Підставою для заст
Page 48 and 49: σ1T
Page 50 and 51: Границя витривалос
Page 52 and 53: На ділянці ІІІ дета
Page 54 and 55: Kfσ= (5.7)r( σ )r kЧутливі
Page 56 and 57: 5.3. Малоциклова вто
Page 58 and 59: ∆0,61⎛1 ⎞σεпл = ⎜ln ⎟
Page 62 and 63: ЛЕКЦІЯ 6РОЗПОДІЛ НА
Page 64 and 65: Для тiла скiнчених р
Page 66 and 67: 2rp⎛= ln⎜sec⎝ 2σT⎞⎟⎠π
Page 68 and 69: ЛЕКЦІЯ 7СТАТИЧНА ТР
Page 70 and 71: для більшості мета
Page 72 and 73: Основним недоліком
Page 74 and 75: сингулярного розв
Page 76 and 77: Типи зразків і схем
Page 78 and 79: f( σ ) KICKf max0.60.2/ σ0. 2≤
Page 80 and 81: 3. Сопротивление ма
Page 82 and 83: матеріалу та розмі
Page 84 and 85: ∆Smin= S( Θ , σ ) − S( Θ ,
Page 86 and 87: 8.3. Основні методи в
Page 88 and 89: Випромінювачем і п
Page 90 and 91: швидкість РВТ.Зокр
Page 92 and 93: 8.4.5. Вплив частоти н
Page 94 and 95: K [ K]1
Page 96 and 97: Визначення парамет
Page 98 and 99: Таблиця 9.1 - Характе
Page 100 and 101: ЗМІСТЛЕКЦІЯ 1. ВСТУ

(t). - ELARTU

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?