Kapitel 6 Supraleitung
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352 <strong>Kapitel</strong> 6 <strong>Supraleitung</strong><br />
[cgs] F n − F s0 = H2 c<br />
8π<br />
[SI] F n − F s0 = µ 0H 2 c<br />
2<br />
= B2 c<br />
2µ 0<br />
(6.29)<br />
H c ist also ein Maß welches angibt um wieviel der supraleitende Zustand gegenüber<br />
dem normalleitenden Zustand energetisch (bzgl. freier Energie) günstiger ist.<br />
→ H c mißt Differenz in freier Energie N-SL<br />
→ thermodynamisches kritisches Feld<br />
6.3.2 Entropie eines Supraleiters<br />
aus der Thermodynamik:<br />
• δQ = δW + δU (1. Hauptsatz)<br />
(Q:Wärmemenge; W : verrichtete Arbeit; U innere Energie – jeweils pro Volumen)<br />
• Freie Energiedichte F = U − TS<br />
(T : Temperatur; S: Entropie)<br />
• δF = δU − TδS − SδT<br />
• für reversible Prozesse gilt δQ = TδS ⇒ (mit 1.Hauptsatz) δU = TδS − δW<br />
⇒ δF = −δW − SδT<br />
( ) ∂F<br />
⇒ S = −<br />
(6.30)<br />
∂T<br />
W<br />
Mit (6.30) berechnen wir nun den Entropieunterschied NL↔SL<br />
Aus (6.30) und (6.29) folgt<br />
S s − S n =<br />
=<br />
( ) ( )<br />
∂Fn ∂Fs<br />
−<br />
∂T<br />
W<br />
∂T<br />
( )<br />
∂(Fn − F s )<br />
= 1<br />
8π<br />
= H c<br />
4π<br />
∂T<br />
( ) ∂H<br />
2<br />
c<br />
∂T<br />
( ) ∂Hc<br />
∂T<br />
W<br />
W<br />
W<br />
W<br />
(6.31)<br />
⇒ folgende physikalische Resultate:<br />
• aus Nernst-Theorem: S(T =0)=0 ⇒ S s (T =0)− S n (T =0)=0− 0=0<br />
( ) ∂Hc<br />
⇒<br />
=0<br />
∂T<br />
T =0<br />
d.h. waagrechte Tangente der H c (T )-Kurve bei T =0