Kapitel 6 Supraleitung
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374 <strong>Kapitel</strong> 6 <strong>Supraleitung</strong><br />
• Flussquantisierung<br />
Die Experimente (im Jahr 1961) von Doll, Näbauer und Deaver, Fairbank ergaben<br />
für den Wert des magnetischen Flussquants<br />
Φ 0 ≡ h q s<br />
= h 2e<br />
also q s =2e<br />
→ klarer Beleg, dass<br />
(i) die supraleitenden Ladungsträger aus Elektronen-Paaren bestehen,<br />
und dass<br />
(ii) sich die Gesamtheit dieser Paare in einem kohärenten Zustand befindet.<br />
• Energielücke<br />
Im supraleitenden Zustand existiert am Fermi-Niveau eine Energielücke (”gap”)<br />
im Anregungsspektrum der normalleitenden Elektronen.<br />
Diese Energielücke ist dafür verantwortlich, dass die Cooper-Paare keine Streuung<br />
erfahren 9 , was zum verlustfreien Ladungstransport führt.<br />
Die Existenz der Energielücke wird im Rahmen der BCS-Theorie erklärt. Es gab<br />
eine Reihe von Experimenten, die auf eine Energielücke im Supraleiter hinweisen<br />
und somit die BCS-Theorie bestätigen konnten.<br />
1. Ferninfrarotabsorption<br />
erster experimenteller Nachweis der Existenz einer Energielücke durch<br />
Glover und Tinkham (1957)<br />
Abb. 6.34: Experimenteller Nachweis<br />
der Energielücke mittels<br />
Infrarot-Absorption in V, In und<br />
Sn. Aufgetragen ist die normierte<br />
Differenz der reflektierten Intensitäten<br />
I s im supraleitenden und<br />
I n im normalleitenden Zustand<br />
vs. Photonenfrequenz ν (∝ Energie)<br />
[aus W. Buckel, <strong>Supraleitung</strong>, VCH<br />
Weinheim, 5. Aufl. (1994); Abb.25].<br />
Die reflektierte Intensität fällt im SL-Zustand stark ab, wenn die Photonenenergie<br />
ausreicht Cooper-Paare aufzubrechen.<br />
→ keine Anregung (d.h. Absorption) für hν < 2∆!<br />
Häufig 2∆ ≈ 3.5k B T c Beispiel: Sn In Ta Pb<br />
2∆/kT c 3.5 3.9 3.0 4.4<br />
9 solange die kinetische Energie der Cooper-Paare nicht zu groß wird