TESIS
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∂<br />
∂t<br />
IV. Ley Generalizada de Ampere<br />
∫<br />
S<br />
∫<br />
∫<br />
B ⋅ dS<br />
= − E ⋅ dL<br />
− J ⋅ dS<br />
(2.2.3b)<br />
L<br />
S<br />
∂D<br />
∇ × H = + J e<br />
∂t<br />
(2.2.4a)<br />
∂<br />
∫ D ⋅ dS<br />
= ∫H⋅dL- ∂<br />
∫Je<br />
t S<br />
L<br />
S<br />
⋅ dS<br />
(2.2.4b)<br />
Donde E es el campo eléctrico, H el campo magnético, D densidad de flujo eléctrico, B<br />
densidad de flujo magnético, J e y J m densidad de corriente eléctrica y magnética, S<br />
representa una superficie arbitraria con un vector unitario dS y L es el contorno que limita<br />
la superficie con un vector unitario dL. Además:<br />
m<br />
B = µ H<br />
(2.2.5a)<br />
D = εE<br />
(2.2.5b)<br />
Donde µ es la permeabilidad magnética y ε la permitividad eléctrica las cuales<br />
representan las propiedades del medio. Considerando un medio con pérdidas eléctricas y<br />
magnéticas se definen las siguientes relaciones [2]:<br />
J e = σ E<br />
(2.2.5c)<br />
∗<br />
Jm<br />
= σ H<br />
(2.2.5d)<br />
Donde σ es la conductividad eléctrica del medio y ∗<br />
σ representa la conductividad<br />
magnética.<br />
La solución de las ecuaciones de Maxwell definen el comportamiento electromagnético<br />
(EM) de un espacio y estas dependen de las condiciones del problema.<br />
A continuación se presenta un proceso que facilita la solución de E y H combinando las<br />
ecuaciones de Maxwell, dando como solución una ecuación diferencial conocida como<br />
ecuación de onda.<br />
2.3 Ecuación de Onda<br />
Una representación sencilla del conjunto de ecuaciones de Maxwell es definida por medio<br />
de la ecuación de onda, la cual es descrita a continuación. El conjunto de ecuaciones de<br />
Maxwell en forma diferencial son ecuaciones diferenciales acopladas donde la solución de<br />
una de ellas corresponde la solución de las restantes. Considerando el espacio vacío sin<br />
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