TESIS
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Se ubica el detector a 2 λ respecto a la fuente obteniendo el campo incidente en función del<br />
tiempo. Ese mismo detector percibe la onda reflejada de un lado del espacio discreto<br />
detectando el campo incidente. Las dimensiones del espacio discreto que se escogieron se<br />
definen de tal forma que el detector sólo capture la onda reflejada de una sola pared y no le<br />
afecte la reflexión de las otras paredes.<br />
Con los valores definidos de ∆ t y ∆ , es posible precisar que un período de la señal se<br />
cumple con 40 ∆t<br />
en el tiempo y 1 λ en 20 ∆ . Se ubica la fuente a 16λ respecto al lado L1<br />
del espacio discreto y se crea una onda plana. La cantidad de tiempo que se va a dejar<br />
encendida la fuente depende del tipo de señal, para la señal sinusoidal se apaga la fuente<br />
hasta que se formen 10 periodos, es decir 400∆t y para la señal gaussiana se apaga una vez<br />
que pasa por el valor máximo.<br />
Se coloca el punto de detección a 14λ respecto al L1, y se ejecuta el programa 1000∆t,<br />
cuidando que con este tiempo de corrido el programa, aun no llegan las reflexiones<br />
producidas por el lado L4.<br />
La figura 4.6 muestra el comportamiento electromagnético esperado en el punto de<br />
detección para una fuente que genera una señal sinusoidal:<br />
Figura 4.6 Comportamiento de la OEM en función del tiempo<br />
Para calcular el coeficiente de reflexión se utiliza la relación (4.4.3) donde Er es el<br />
promedio de las amplitudes del campo electromagnético reflejado y Ei es el campo<br />
electromagnético promedio incidente.<br />
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