Análisis de ingenierÃa a un sistema de calefacción mediante aceite ...
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Figura 3.6. Esquema <strong>de</strong> la transferencia <strong>de</strong> calor convectiva a <strong>un</strong> fluido a temperatura<br />
Te que fluye con velocidad V sobre <strong>un</strong>a superficie a la temperatura Ts<br />
Las velocida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor tien<strong>de</strong>n a ser mayores en los flujos<br />
turbulentos que en los laminares, <strong>de</strong>bido a la mezcla violenta que sufre el fluido.<br />
En general, la velocidad <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor por convección es <strong>un</strong>a f<strong>un</strong>ción<br />
complicada <strong>de</strong> la geometría y la temperatura <strong>de</strong> la superficie, <strong>de</strong> la temperatura y la<br />
velocidad <strong>de</strong>l fluido y <strong>de</strong> las propieda<strong>de</strong>s termo-físicas <strong>de</strong> éste. En el caso <strong>de</strong> <strong>un</strong> flujo<br />
forzado externo, la velocidad <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor es aproximadamente<br />
proporcional a la diferencia <strong>de</strong> temperatura entre la superficie Ts y la temperatura <strong>de</strong> la<br />
corriente libre <strong>de</strong>l fluido Te. La constante <strong>de</strong> proporcionalidad se conoce como<br />
coeficiente <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor por convección h c :<br />
qs<br />
= hcΔT<br />
(3.14)<br />
Don<strong>de</strong> ΔT = Ts – Te, q s es el flujo <strong>de</strong> calor <strong>de</strong> la superficie al fluido [W/m 2 ] y h c<br />
tiene <strong>un</strong>ida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> [W/m 2 ºk]. Esta ecuación suele llamarse ley <strong>de</strong> enfriamiento <strong>de</strong><br />
Newton, a<strong>un</strong>que más bien se trata <strong>de</strong> <strong>un</strong>a <strong>de</strong>finición <strong>de</strong> h c y no verda<strong>de</strong>ramente <strong>un</strong>a ley<br />
<strong>de</strong> física.<br />
La situación es más complicada en el caso <strong>de</strong> la convección natural. Si el flujo es<br />
laminar, q s varía como ΔT 5/4 ; si el flujo es turbulento, varía como ΔT 4/3 . De cualquier<br />
manera, resulta conveniente <strong>de</strong>finir <strong>un</strong> coeficiente <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor por medio<br />
<strong>de</strong> la ecuación; entonces h c varia como ΔT 1/4 en flujos laminares y como ΔT 1/3 en flujos<br />
turbulentos.<br />
Un problema <strong>de</strong> importancia práctica es el <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor por<br />
convección a <strong>un</strong> fluido que circula por <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> <strong>un</strong>a tubería, como suele ocurrir en los<br />
intercambiadores <strong>de</strong> calor, con<strong>de</strong>nsadores y en varios tipos <strong>de</strong> cal<strong>de</strong>ras. Cuando se usa<br />
la ecuación para flujos internos, ΔT = Ts – T b , don<strong>de</strong> T b es <strong>un</strong>a temperatura media <strong>de</strong>l<br />
fluido, la cual se conoce como temperatura <strong>de</strong> masa o temperatura media <strong>de</strong> mezcla.