Ecuaciones Diferenciales Ordinarias - Facultad de Ciencias
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Capítulo 2<br />
Teoría General<br />
En este capítulo, estudiaremos propieda<strong>de</strong>s generales <strong>de</strong> las ecuaciones diferenciales<br />
ordinarias: existencia, unicidad, continuidad y <strong>de</strong>rivabilidad <strong>de</strong> las soluciones, respecto<br />
a los datos iniciales y parámetros.<br />
§ 2.1 Existencia y Unicidad<br />
Consi<strong>de</strong>remos la E.D.O.<br />
x ′ (t) = f(t, x(t)), (2.1)<br />
con<br />
x(t 0 ) = x 0 ; (2.2)<br />
don<strong>de</strong> f ∈ C[J × D, IR n ] , J = (a, b) con −∞ ≤ a < b ≤ +∞; D es un subconjunto<br />
abierto y conexo <strong>de</strong> IR n y (t 0 , x 0 ) ∈ J × D.<br />
Enten<strong>de</strong>remos por solución <strong>de</strong>l problema <strong>de</strong> valor inicial (P.V.I.) (2.1)-(2.2), a una<br />
función ϕ ∈ C 1 (J 1 , D) tal que ϕ satisface la ecuación (2.1) para todo t ∈ J 1 y la<br />
condición (2.2), don<strong>de</strong> J 1 ⊂ J. En el caso que J 1 = J, diremos que ϕ es una solución<br />
global <strong>de</strong>l P.V.I. (2.1)-(2.2).<br />
Por comodidad en la notación <strong>de</strong> aquí en a<strong>de</strong>lante cuando no se preste a confusión<br />
omitiremos los argumentos <strong>de</strong> la función x(t) y simplemente escribiremos x ′ = f(t, x);<br />
y a f lo llamaremos campo vectorial.<br />
Antes <strong>de</strong> enunciar un teorema <strong>de</strong> existencia y unicidad, discutiremos unos ejemplos<br />
a fin <strong>de</strong> visualizar mejor el problema que estamos tratando.<br />
Ejemplo 2.1 Sea J ×D = IR 2 , f(t, x) = x 2 . Es fácil mostrar que cualquier solución<br />
no nula <strong>de</strong> la ecuación diferencial x ′ = x 2 es <strong>de</strong> la forma ϕ(t) = −[t + c] −1 con c ∈ IR.<br />
A<strong>de</strong>más, ϕ(t) = 0, ∀t ∈ IR, también es solución.<br />
Esto nos permite concluir que a pesar <strong>de</strong> ser f(t, x) = x 2 una función suave, no existen<br />
soluciones globales no nulas (ver fig. § 2.1). A<strong>de</strong>más, por cada punto (0, x 0 ) pasa<br />
una única solución <strong>de</strong> x ′ = x 2 . Observemos finalmente que f(t, x) = x 2 es localmente<br />
Lipschitz sobre IR 2 .<br />
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