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Modelação dos efeitos viscosos no comportamento de túneis em ...

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Figura 4.3 – Representação esqu<strong>em</strong>ática do mo<strong>de</strong>lo<br />

<strong>de</strong> Maxwell<br />

Figura 4.4 – Representação esqu<strong>em</strong>ática do mo<strong>de</strong>lo<br />

<strong>de</strong> Poynting-Thomson<br />

O mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> Bingham consiste num el<strong>em</strong>ento <strong>de</strong> Hooke ligado <strong>em</strong> série com um el<strong>em</strong>ento <strong>de</strong><br />

Newton e <strong>de</strong> um el<strong>em</strong>ento <strong>de</strong> St. Venant liga<strong>dos</strong> <strong>em</strong> paralelo (Figura 4.5), o que permite obter uma<br />

resposta elástica para uma gama <strong>de</strong> tensões inferior à tensão <strong>de</strong> cedência e, para tensões<br />

superiores, passa a exibir fluxo viscoplástico. O conceito base <strong>de</strong>ste mo<strong>de</strong>lo é s<strong>em</strong>elhante ao mo<strong>de</strong>lo<br />

overstress que irá ser <strong>de</strong>scrito na secção seguinte.<br />

As <strong>de</strong>formações <strong>no</strong> mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> Bingham obtêm-se pelas seguintes equações constitutivas:<br />

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