základy procesnÃho inženýrstvà - Vysoká Å¡kola báÅská - Technická ...
základy procesnÃho inženýrstvà - Vysoká Å¡kola báÅská - Technická ...
základy procesnÃho inženýrstvà - Vysoká Å¡kola báÅská - Technická ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
5. sdílení hmoty mezi fázemi<br />
m‘= q/∆h výp<br />
a toto množství uniká do prostoru vzduchu s intenzitou hmotnostního toku<br />
m‘= k (Y° AW - Y A ),<br />
kde Y° AW je absolutní vlhkost nasyceného vzduchu u povrchu vlhkého teploměru a k je součinitel<br />
přestupu hmoty . Teplo i vlhkost se v okolí vlhkého teploměru přenáší prouděním – konvekcí, která<br />
závisí na pohybu vzduchu okolo příslušné plochy. Dá se však očekávat, že hodnoty součinitelů α a<br />
k jsou prouděním (Reynoldsovo číslo) ovlivňovány zhruba stejně, takže je možno pokládat skupinu (k<br />
∆h výp /α) za látkový parametr. Pro obvyklá uspořádání v soustavě voda – vzduch můžeme brát<br />
k ∆h výp /α ≈ 1,1 ∆h výp / c pA ≈ 2630 K.<br />
Spolu se závislostí Y° AW =Y° A (T W ) pak máme vztahy, ze kterých na základě změřených teplot vlhkého<br />
teploměru T W a suchého teploměru T můžeme dopočítat neznámou hodnotu absolutní vlhkosti Y A .<br />
Namísto klasických psychrometrů tvořených dvojicí teploměrů, z nichž jeden je obalen knotem,<br />
zasahujícím do nádobky s vodou jsou dnes komerčně dostupné elektronické teploměrné a vlhkoměrné<br />
přístrojky, do kterých stačí občas kápnout trochu destilované vody a na displeji přečteme nejen dvojice<br />
teplot suchého a vlhkého teploměru T, T W ale i dostatečně přesnými vzorci vypočítané hodnoty teploty<br />
rosného bodu T D , relativní vlhkosti φ a konečně i hodnoty absolutní vlhkosti Y A . Případně bývá<br />
uvedena i relativní měrná enthalpie I vlhkého vzduchu.<br />
Relativní měrnou enthalpii I vztahujeme na 1 kg suchého vzduchu a nulovou hodnotu enthalpie<br />
přiřazujeme suchému vzduchu a kapalné vodě při teplotě 0°C. Při jejím výpočtu skládáme tři<br />
příspěvky: ohřátí 1 kg vzduchu z nuly na teplotu T /(°C), odpaření Y A kg vody při 0°C a ohřev Y A kg<br />
vodní páry z nuly na teplotu T /(°C), tedy<br />
I = 1 c pA T + Y A ∆h výp + Y A c pV T<br />
kde c pA a c pV jsou střední tepelné kapacity jednotky hmotnosti v daném rozsahu teplot pro vzduch a<br />
vodní páru.<br />
Analogické veličiny je možno odvodit i pro jiné systémy než je voda – vzduch. Připomeňme, že pro<br />
těkavější látky je teplota vlhkého teploměru podstatně nižší, jak to známe z pocitu, který máme při<br />
navlhčení ruky lihem nebo benzinem. Důvodem je jednak vyšší tenze par, jednak prakticky nulový<br />
obsah par těchto látek ve vzdušném prostoru.<br />
Odpařování etheru se například používá k ochlazování zadní strany zrcátka v jednoduchých přístrojích<br />
na stanovení teploty rosného bodu.<br />
Enthalpický diagram vlhkého vzduchu (Mollierův – Ramzinův)<br />
Přestože výpočetní algoritmy pro přepočty veličin charakterizujících vlhký vzduch jsou poměrně<br />
snadno dostupné, dáváme u studentů důraz na grafické znázornění těchto vztahů, ze kterého je<br />
například patrná i parametrická citlivost (jaké chyby se ve výsledku dopustíme nepřesností nebo<br />
změnou v některé z proměnných). Grafické znázornění může být v různých formách. V české<br />
literatuře je obvyklý tzv. Mollierův diagram, kde na ose x je vynesena absolutní vlhkost Y A /(kg<br />
vlhkosti na kg suchého vzduchu) a ekvidistantní čáry popisují konstantní hodnoty I /(kJ na kg suchého<br />
vzduchu). V Ramzinově modifikaci jsou čáry konstantního I šikmé rovnoběžky pod úhlem 45°, čímž<br />
se diagram stává kompaktnějším. Pro graf na obrázku 5.31. jsme čáry konstantní enthapie ještě více<br />
sklonili, čímž jsme v nejběžnějším rozmezí nastavili izotermy zhruba vodorovně.<br />
Prakticky důležité jsou především čáry konstantní teploty T (černé) a klíčová je křivka nasycení (silná<br />
červená), charakterizující závislost Y° A (T). Po svislé přímce konstantního Y A (šedá) se dostaneme na<br />
křivku nasycení na teplotu rosného bodu T D , šikmé (modré) čáry nás vedou na křivku nasycení do<br />
teploty vlhkého teploměru T W ; jsou téměř rovnoběžné s ekvidistantními přímkami konstantního I<br />
(zelené). Vzdálenost mezi svislou osou φ=0 a křivkou nasycení φ=1 je rozčleněna křivkami konstantní<br />
relativní vlhkosti (červené).<br />
Protože obě lineárně rozložené souřadnice Y A a I vyjadřují bilancovatelné vlastnosti může se tento<br />
diagram snadno použít i pro směšování dvou různě vlhkých a teplých proudů vzduchu s využitím<br />
pákového pravidla (to třeba neplatí v diagramech „Psychrometric Chart“ s ekvidistantním rozložením<br />
teplot, oblíbených v anglosaské literatuře).<br />
133