základy procesnÃho inženýrstvà - Vysoká Å¡kola báÅská - Technická ...
základy procesnÃho inženýrstvà - Vysoká Å¡kola báÅská - Technická ...
základy procesnÃho inženýrstvà - Vysoká Å¡kola báÅská - Technická ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
3 Hydromechanické operace<br />
dán součinem pádové rychlosti a<br />
plochy půdorysu nádrže. Na<br />
suspenze<br />
rychlost toku čirá kapalina<br />
hloubce nádrže tento výkon<br />
nezávisí, závisí však na něm doba,<br />
za kterou se nádrž naplní<br />
usazeninou. Průmyslové usazováky<br />
pro zachycování většího množství<br />
tuhé fáze se proto často opatřují<br />
rychlost usazování<br />
usazenina<br />
Obr. 3.31 Rozhraní vrstev v průtočném usazováku<br />
kontinuálním nebo periodickým<br />
vynášením usazeniny aby nemusely být zbytečně hluboké.<br />
Kruhové usazováky jsou válcové nádoby s přívodem suspenze k ose a s odvodem po obvodu.<br />
Postupná rychlost tekutiny v ve směru k obvodu klesá, takže vrstva čiré kapaliny je u výtoku nejhlubší.<br />
Nejčastějším typem, užívaným velmi často v úpravnách odpadních vod, jsou Dorrovy usazováky<br />
(Obr. 3-31,32). Ty jsou obvykle vybaveny pomalu se otáčejícím mostem, na němž jsou zavěšena<br />
hrabla zasahující až do prostoru usazeniny. Jejich účinkem se usazenina ještě zhutňuje a zároveň se<br />
shrnuje ke středu kuželového dna, odkud je<br />
odčerpávána. Jestliže tekutina obsahuje i nečistoty<br />
lehčí (jako např. odpadní voda), vybavuje se<br />
usazovák i horními hrably sbírajícími plovoucí<br />
vrstvu nečistot z hladiny.<br />
Obr. 3.32. Kruhový usazovák Dorrova typu<br />
Obr. 3.33. Dorrův usazovák ve výstavbě<br />
Teorie usazovací rychlosti<br />
Pro odhad usazovací rychlosti slouží poznatky o pohybu jednotlivé částice v tekutině. Východiskem<br />
jsou znalosti o energii ztrácené při pohybu částice. S ní souvisí síla F, která se musí vynaložit na<br />
udržení částice v pohybu. Obráceně pak lze působící síle přičíst rychlost částice. Zvláštním případem<br />
je pádová rychlost u P , příslušející síle vyvolávané vlastní tíží částice. Částice o objemu V P a měrné<br />
hmotnosti ρ P má hmotnost m P =ρ P V P a ve směru tíže na ni působí síla F + =ρ P V P g, vyvažované podle<br />
Archimedova zákona silou vztlaku F - =ρ L V P g. Celková působící síla, která je zde<br />
F = F + - F - = (ρ P -ρ L ) V P g ,<br />
uvádí částice do pohybu, jenž se díky odporu prostředí ustálí na konečné pádové rychlosti částic u P . O<br />
směru a rychlosti pohybu částic rozhoduje tedy významně rozdíl hustoty částice a tekutiny. Mají-li<br />
částice větší hustotu, pak klesají ke dnu, částice menší hustoty (piliny ve vodě, struska v tekutém kovu,<br />
tuk v mléku, bubliny plynu v kapalinách) vyplouvají nahoru. Při rovnosti hustot k usazování<br />
nedochází – pak k mechanickému oddělení částic ze suspenze musíme zvolit jiný postup, obvykle<br />
filtraci.<br />
Odpor při ustáleném pohybu koule v tekutině<br />
Kulová částice o průměru d P /(m) pohybující se rychlostí u /(m/s) překonává odpor prostředí<br />
vyjádřený silou F /(kg m/s 2 ), která může obecně záviset již jen na vlastnostech okolní tekutiny, tedy na<br />
viskozitě µ /(kg/(m s)) a na hustotě ρ /(kg/m 3 ). Rozměrová analýza nám umožňuje snížit počet<br />
proměnných na 2 bezrozměrové veličiny. Za účelné se pokládá vzít jedno seskupení, které neobsahuje<br />
sílu F; pak vychází Reynoldsovo číslo pro pohyb koule<br />
47