Основные представления о Ñ Ð¸Ð¼Ð¸Ð¸

бодных α-частиц, протонов и нейтронов (реакция 11). В результате фоторасщепления
начинают протекать реакции образования более тяжелых
элементов из кремния (реакция 12). Подобные реакции последовательного
присоединения α-частиц в конце концов приводят к образованию
ядер с A = 2 − 57, т.е. элементов в области «железного максимума».
Корреляция данного максимума с максимумом на кривой удельной
энергии связи нуклонов говорит о том, что соответствующие ему
ядра образовались в условиях термодинамического равновесия. Таким
образом, эффект накопления элементов в области «железного максимума»
представляет собой, в сущности, конечный пункт ядерной эволюции
вещества.
Таблица 4.4. Звездный нуклеосинтез: образование тяжелых элементов
(до Fe).
Горение He
(T > 10 8 K)
Горение C, O
(T > 5⋅10 8 K)
62
Фоторасщепление
ядер (T > 3⋅10 9 K)
1 4 He + 4 He → 8 Be* 4 12 C + 12 C → 20 Ne + 4 He 11 28 Si + γ → 24 Mg + 4 He
2 8 Be* + 4 He → 12 C* 5 12 C + 12 C → 23 Na + p 12 28 Si + 4 He → 32 S + γ
3 12 C + 4 He → 16 O + γ 6 12 C + 12 C → 23 Mg + n
7 12 C + 12 C → 24 Mg + γ
8 12 C + 16 O → 24 Mg + 4 He
9 16 O + 16 O → 28 Si + 4 He
10 16 O + 16 O → 31 P + p
Что касается элементов с A > 100, то слабая зависимость их распространенности
от атомной массы заставляет предполагать, что они не
могли образовываться в реакциях с заряженными частицами. Единственным
механизмом является радиационный захват нейтронов ядрами
12
элементов группы железа. Более легкие и распространенные ядра C
6
и
O
16
8
имеют слишком малые сечения захвата нейтронов, поэтому маловероятно,
чтобы данный процесс начинался именно с них. Сами ней-