Основные представления о Ñ Ð¸Ð¼Ð¸Ð¸

U(r)
Сплошной спектр энергии
(диссоциационный континуум)
0
r 0
A + B
r
D 0
Дискретный спектр
энергии
(колебательные
уровни)
Рис. 6.2. Кривая потенциальной энергии молекулы AB.
Поскольку в результате описанного перехода энергия атома
возрастает на величину (скажем, 300 эВ), заведомо превышающую
энергию ионизации, т.е. минимальную энергию, необходимую для удаления
одного электрона, то возбужденный атом фактически оказывается
неустойчивым. Это следует из того, что уровни энергии, лежащие
выше предела ионизации, принадлежат сплошному спектру, т.е. соответствуют
инфинитному движению. Значит рано или поздно должна
автоматически произойти ионизация атома, т.е. «выброс» одного из
электронов. Благодаря относительной слабости взаимодействия между
электронами время жизни τ такого (квазистационарного) состояния
может достаточно большим, чтобы можно было говорить о дискретных
уровнях энергии, называемых рентгеновскими термами. Этот уровень,
однако, приобретает некоторую конечную ширину ħ/τ. Время жизни
определяется вероятностью всевозможных процессов, ведущих к обратному
заполнению образовавшейся дырки. Переходы, сопровождающиеся
излучением, длина волны которого в соответствии с большой
энергией перехода оказывается в рентгеновской области, характерны
для тяжелых атомов. В легких атомах преобладающую роль могут
играть безизлучательные переходы, при которых высвобождающаяся
при заполнении дырки энергия передается другому внутреннему
электрону, покидающему атом. В результате процесс сопровождается
85