Metalle II, Teil c - Lehrstuhl Metallische Werkstoffe, Universität ...
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<strong>Metalle</strong> <strong>II</strong>, MaWi-Diplom, 7. Sem. Uwe Glatzel Modul WM4, MSE, 1.Sem.<br />
Diese Arbeit muß gleich sein einer Arbeit, die von einer virtuellen Kraft f r auf die<br />
Versetzungslinie (d.h. Einheit von Kraft/Länge) zu leisten ist.<br />
dW 2 = f r ⋅T⋅ dx<br />
r<br />
Zur Herleitung der Peach-Koehler Kraft<br />
Es ergibt sich:<br />
f⋅T⋅dx = τ⋅T⋅b⋅dx f = τ⋅b<br />
Aus einer vektoriellen Herleitung folgt die Kraft pro Versetzungslänge zu:<br />
F r PK = - ŝr × (σ b r )<br />
Als Peach-Koehler-Kraft. Die Peach-Koehler Kraft ist somit grundsätzlich senkrecht zur<br />
Versetzungslinie. Das ergibt einen konstanten Betrag der Gleitkraft in Richtung des<br />
Burgersvektors auf eine Versetzung (unabhängig von ihrem Linienvektor) auf Grund eines<br />
Spannungsfeldes σ (3x3 Matrix) zu:<br />
r t r<br />
F G = nˆ σ b<br />
Für die Komponente der Kletterkraft gilt:<br />
F K =<br />
mit dem Stufenanteil des Burgersvektors b r e<br />
.<br />
r t r<br />
− bˆ e σ b<br />
Aus dem Aufbau der Versetzungen ergibt sich außerhalb des Versetzungskernes eine<br />
elastische Verzerrung des Gitters (siehe Bilder auf Seite 68ff im Skript H2a). Die elastischen<br />
Dehnungen und Spannungen können über die linear elastische Theorie aus dem<br />
Verschiebungsfeld der Versetzungen berechnet werden. Das Verschiebungsfeld ergibt sich<br />
wiederum aus der Zylindersymmetrie und dem Burgersumlauf (siehe auch die Vorlesung<br />
"Theoretische Grundlagen der Materialwissenschaft").<br />
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