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Anhang B<br />
Simulation des optischen Pumpens<br />
In Kapitel 4 und 7 wird die Präparation des Pr:YSO-Kristalls durch verschiedene<br />
Pulssequenzen vorgestellt. Um die Wirkung der Präparationspulse auf das Medium<br />
zu untersuchen, werden Absorptionsspektren aufgenommen, welche mit simulierten<br />
Spektren basierend auf optischem Pumpen (s. auch Kap. 4.1.1) verglichen<br />
werden. Diese Simulationen basieren auf einem semi-klassischem Ratengleichungsmodell,<br />
welches in Kooperation mit A. Romanenko (Univ. Kiew) entwickelt<br />
und als Programmcode implementiert wurde. Im Folgenden wird dieses Modell<br />
kurz vorgestellt.<br />
Die einzelnen Hyperfeinzustände des Mediums werden durch den Multiindex<br />
A = (a, σ) bezeichnet, wobei a = 1, 3 für den Grundzustand 3 H 4 und a = 4, 6 für<br />
den angeregten Zustand 1 D 2 steht. Die Aufspaltung der Niveaus im Magnetfeld<br />
wird durch σ = ± berücksichtigt. In dieser Notation ergibt sich der Wechselwirkungsoperator<br />
in Drehwellennäherung (RWA) zu:<br />
⎛<br />
⎞<br />
∆˜1 0 0<br />
0 ∆˜2 0 Ω/2<br />
Ĥ RWA = ħh<br />
0 0 ∆˜3<br />
∆˜4 0 0<br />
⎜<br />
⎝ Ω/2 0 ∆˜5 0<br />
⎟<br />
⎠<br />
0 0 ∆˜6<br />
Hierbei zeigen die Tilden beide Werte σ eines Multiindexes desselben Zustandes a<br />
an. Die Einträge von Ĥ RWA sind 2 × 2 Blöcke mit<br />
<br />
<br />
∆a,+ 0<br />
Ωab,++ Ω<br />
∆ A =<br />
und Ω<br />
0 ∆ AB =<br />
ab,+−<br />
.<br />
a,− Ω ab,−−<br />
Ω ab,−+<br />
Ohne externes Magnetfeld gilt ˜1 = 1 und die Diagonalelemente können wie folgt<br />
gewählt werden:<br />
∆ 1 = −δ 21 −∆ N , ∆ 2 = −∆ N , ∆ 3 = δ 32 −∆ N , ∆ 4 = −δ 54 , ∆ 5 = 0 , ∆ 6 = δ 65<br />
Hierbei ist ∆ N die Verstimmung des Nachweisfeldes vom Übergang 2 ↔ 5:<br />
∆ N = ω N − ω 52<br />
Ist das Magnetfeld ungleich Null, werden die Verstimmungen relativ zu den Zuständen<br />
2 bzw. 5 ohne externes Feld berechnet.<br />
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