Formacion de estructura con campos escalares: la ... - Cinvestav
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3.3.ESTIMACIÓN DE LA MASA DEL CAMPO ESCALAR 23lo cual representan una solución <strong>de</strong> ondas estacionarias, cuyas amplitu<strong>de</strong>s crecen o <strong>de</strong>cresenen el tiempo. El tiempo <strong>de</strong> esca<strong>la</strong> característico para <strong>la</strong> evolución <strong>de</strong> esta amplitud se<strong>de</strong>fine comoτ ≡ |ω| −1 = (4πGρ 0 ) −1/2 [1 −( ) ] 4 −1/2λJ. (3.27)λPara esca<strong>la</strong>s λ ≫ λ J , el tiempo característico τ coinci<strong>de</strong> <strong>con</strong> el tiempo <strong>de</strong> co<strong>la</strong>pso <strong>de</strong>caída libre 1 , τ ff ≈ (Gρ 0 ) −1/2 , pero cuando λ −→ λ J , este tiempo diverge.Se <strong>de</strong>fine <strong>la</strong> masa <strong>de</strong> Jeans como <strong>la</strong> masa <strong>con</strong>tenida en una esfera <strong>de</strong> radio λ J /2 y<strong>de</strong>nsidad media ρ 0 , esto esM J = 1 6 πρ 0( π 3 2Gρ 0 m 2 ) 3/4. (3.28)La masa <strong>de</strong> Jeans es <strong>la</strong> masa mínima <strong>de</strong> <strong>la</strong> perturbación para que ésta aumente <strong>con</strong>el tiempo.Un estudio <strong>de</strong> <strong>la</strong> inestabilidad <strong>de</strong> Jeans tanto en el <strong>con</strong>texto cosmológico como el localreferente al mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> axiones para materia oscura es [21]. En este trabajo menciona que enel régimen lineal, los <strong>con</strong><strong>de</strong>nsados <strong>de</strong> Bose-Einstein <strong>de</strong> axiones y CDM son indistinguiblespara todas <strong>la</strong>s esca<strong>la</strong>s <strong>de</strong> interés observacional. Sin embargo en el régimen no lineal <strong>de</strong>formación <strong>de</strong> <strong>estructura</strong>, estas dos teorías difieren en el potencial cuántico.3.3. Estimación <strong>de</strong> <strong>la</strong> masa <strong>de</strong>l campo esca<strong>la</strong>rDespejando <strong>la</strong> masa <strong>de</strong>l campo esca<strong>la</strong>r <strong>de</strong> <strong>la</strong> ecuación (3.17) obtenemos( ) π 3 2 1/2m =,Gρ 0 λ 4 J(3.29)Hagamos un cálculo <strong>de</strong> or<strong>de</strong>n <strong>de</strong> magnitud para <strong>la</strong> masa <strong>de</strong>l campo esca<strong>la</strong>r, así que ∼ 10 −34 J · s −→ 2 ∼ 10 −68 J 2 · s 2 , (3.30)G ∼ 10 −11 m 3 /Kg · s 2 (3.31)1 El tiempo <strong>de</strong> co<strong>la</strong>pso libre es el tiempo necesario para que un sistema co<strong>la</strong>pse bajo su propia atraccióngravitacional en ausencia <strong>de</strong> fuerzas opuestas.