Chap 1,2 et 3 (P. Mendels)
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2.2 Niveaux d’énergie, densité d’états d’un gaz d’électrons libres 17<br />
n x , n y , n z entiers > 0.<br />
Ce vecteur ⃗ k appartient à 1/8ème de réseau cubique de maille ( π L x<br />
,<br />
π<br />
L y<br />
,<br />
π<br />
L z<br />
)<br />
- Densité d’états dans l’espace des ⃗ k :<br />
Le nombre d’états dans une cellule de côtés dk x , dk y , dk z autour du point (k x , k y , k z ) est,<br />
compte tenu du spin :<br />
g( ⃗ k)d 3 ⃗ k =<br />
d 3 ⃗ k<br />
π<br />
L x<br />
d’où la densité d’états dans l’espace des ⃗ k,<br />
- Densité d’états en énergie :<br />
π<br />
L y<br />
π<br />
L z<br />
g( ⃗ k) = V π 3 × 2 (↑↓)<br />
× 2 (↑↓) = 2V<br />
π 3 d3 ⃗ k<br />
Faire varier l’énergie ε de dε revient à faire varier k = | ⃗ k| de dk.<br />
Les états correspondants dans l’espace des ⃗ k se trouvent donc dans un volume élémentaire<br />
d c alV ⃗k représenté par un huitième de coquille sphérique de rayon k <strong>et</strong> d’épaisseur dk.<br />
Le nombre d’états dont l’énergie est comprise entre ε <strong>et</strong> dε est :<br />
En utilisant ε = 2 k 2<br />
g(ε) dε = g( ⃗ k)d c alV ⃗k = g( ⃗ k) 4πk 2 dk × 1 8<br />
2m , on déduit : g(ε) = V<br />
2π 2 ( 2m<br />
2 ) 3/2ε<br />
1/2<br />
M1PF-MAG2 2012-2013, Matière condensée (I)